流体及其物理性质流体动力学.ppt

B1.4 流体的其他物理性质 B1.4.1 流体的可压缩性 1、流体的密度、重度和比重 (1) 密度 对易变形的流体，通常用质量密度来表示连续分布的质量，即流体质量在空间的密集程度，简称为密度，用ρ表示。 B1.4.1 流体的可压缩性(7-1) * 基 础 篇 B1. 流体及其物理性质 B2. 流动分析基础 B3. 微分形式的基本方程 B4. 积分形式的基本方程 B5. 量纲分析与相似原理 B1.1.1 流体的微观和宏观特性 流体团分子速度的统计平均值曲线 ? 流体分子微观运动 自身热运动 ? 流体团宏观运动 外力引起 统计平均值 临界体积 B1.1.1 流体的微观和宏观特性 B1.1.2 流体质点概念 (1)流体质点无线尺度，无热运动，只在外力作用下作宏观平 移运动; (1)流体元为由大量流体质点构成的微小单元（δx，δy，δz）； 为了满足数学分析的需要，引入流体质点模型 ? 为了描述流体微团的旋转和变形引入流体质元（流体元）模型： B1.1.2 流体质点概念 (2) 将周围临界体积范围内的分子平均特性赋于质点。 (2) 由流体质点的相对运动形成流体元的旋转和变形。 B1.1.3 连续介质假设 连续介质假设：假设流体是由连续分布的流体质点组成的介质。 连续介质假设是对物质分子结构的宏观数学抽象，就象几 何学是自然图形的抽象一样。 (1)可用连续性函数B (x, y, z, t) 描述流体质点物理量的空间分布和 时间变化； (2)由物理学基本定律建立流体运动微分或积分方程，并用连续函 数理论求解方程。 ? 除了稀薄气体、激波外的绝大多数流动问题，均可用连续介质 假设作理论分析。 B1.1.3 连续介质假设 液体保持了固体具有一定体积、难以压缩的特点，却在分子运动性方面发生了巨大改变。分子在“球胞”之间聚散无常，并且凭借“空洞”，实现位置迁移。1826年苏格兰植物学家布朗（Robert Brown)发现花粉粒子在水面上作随机运动，就是液体分子迁移的证据。 气体无一定形状和体积。 B1.2 流体的易变形性 流体的力学定义：流体不能抵抗任何剪切力作用下的剪切变形趋势(体积保持不变)。 就易变形性而言，液体与气体属于同类。 B1.2 流体的易变形性(8-1) 流体的一般定义：液体和气体的统称，它们没有一定的形状，容易流动。（现代汉语词典） 流体易变形性是流体的决定性宏观力学特性，具体表现为： 在受到剪切力持续作用时，固体的变形一般是微小的(如金属)或有限的(如塑料)，但流体却能产生很大的甚至无限大变形(力作用时间无限长)。 B1.2 流体的易变形性 B1.2 流体的易变形性(8-2) 当剪切力停止作用后，固体变形能恢复或部分恢复，流体则不作任何恢复。 B1.2 流体的易变形性(8-3) 固体内的切应力由剪切变形量(位移)决定，而流体内的切应力与变形量无关，由变形速度(切变率)决定。 B1.2 流体的易变形性(8-4) 通过搅拌改变均质流体微团的排列次序，不影响它的宏观物理性质；强行改变固体微粒的排列无疑将它彻底破坏。 B1.2 流体的易变形性(8-5) 固体重量引起的压强只沿重力方向传递，垂直于重力方向的压强一般很小或为零；流体平衡时压强可等值地向各个方向传递，压强可垂直作用于任何方位的平面上。 B1.2 流体的易变形性(8-6) 固体表面之间的摩擦是滑动摩擦，摩擦力与固体表面状况有关； B1.2 流体的易变形性(8-7) 流体与固体壁面可实现分子量级的接触，达到壁面不滑移。 流体流动时，内部可形成超乎想象的复杂结构(如湍流);固体受力时，内部结构变化相对简单。 B1.2 流体的易变形性(8-8) B1.3.1 流体粘性的表现 1. 流体粘性首先表现在相邻两层流体作相对运动时有内摩擦作用。流体内摩擦的概念最早由牛顿（I.Newton,1687）提出。 牛顿在《自然哲学的数学原理》一书中指出： “流体的两部分由于缺乏润滑而引起的阻力（若其他情况一样），同流体两部分彼此分开的速度成正比”; “不过，流体的阻力正比于速度，与其说是物理实际，不如说是数学假设”。 B1.3.1 流体粘性的表现(6-1) B1.3 流体的粘性 牛顿内摩擦假设在过了近一百年后，由库仑（C.A.Coulomb,1784）用实验得到证实。 库仑把一块薄圆板用细金属丝平吊在液体中，将圆板绕中心转过一角度后放开，靠金属丝的扭转作用，圆板开始往返摆动，由于液体的粘性作用，圆板摆动幅度逐渐衰减，直至静止。库仑