电机学第四章交流电机绕组基本理论第四讲.pptVIP

3.4? 三相绕组合成磁动势高次谐波 转速：nν=n1/ν，即转速为基波转速的1/ν 三相合成磁动势的ν次谐波是一个幅值恒定的旋转波 转向：ν=6k-1(k=1,2,…)时，与基波磁动势转向相反 ν=6k+1(k=1,2,…)时，与基波磁动势转向相同 本讲内容 三相绕组的基波合成磁动势 圆形和椭圆形旋转磁动势 谐波磁动势 本讲重点 三相绕组的基波合成磁动势-圆形旋转磁动势 圆形旋转磁动势的 幅值 转速 转向 瞬时位置 预习：异步电机的概述 思考题：4.11，4.12，4.14 作业题：4.21 查阅文献，搜集异步电机结构、应用实例及主要指标参数 * 单击此处添加备注 * 1.1.2 矢量图法求合成磁动势基波 三相合成磁动势基波在空间旋转，波幅不变。 三相合成磁动势基波幅值的大小不变，是单相基波脉振磁动势振幅的3/2倍 1.1.2 矢量图法求合成磁动势基波 三相合成磁动势基波幅值的位置随时间变化，其正幅值在θ=ωt处 1.2三相绕组的基波合成磁动势性质 三相合成磁动势基波在空间旋转，波幅不变。这是一种行波。 α θ 1.2三相绕组的基波合成磁动势性质 三相合成磁动势基波旋转的电角速度和转速 α θ 1.2三相绕组的基波合成磁动势性质 某相电流达到正最大值时，合成磁动势的正幅值正好位于该相绕组的轴线处。 ωt=4π/3 ωt=0 ωt=2π/3 相电流在时间上经过多少电角度，旋转磁动势在空间转过的距离：同样数值的电角度。 1.2三相绕组的基波合成磁动势性质 旋转磁动势转向 ωt=4π/3 ωt=0 ωt=2π/3 A相绕组轴线---〉B相绕组轴线---〉C相绕组轴线 1.2三相绕组的基波合成磁动势性质 旋转磁动势转向 由超前相电流所在的相绕组轴线转向滞后相电流所在的相绕组轴线 C相绕组轴线 B相绕组轴线 顺时针还是逆时针转向与三相电流的相序和三相绕组的空间布置有关 1.2三相绕组的基波合成磁动势性质 如何改变旋转磁动势的转向？ 改变电流的相序可以改变旋转磁动势的转向 1.2三相绕组的基波合成磁动势性质 三相绕组合成磁动势基波的特点： 性质：三相对称绕组通入三相对称电流产生的三相合成磁动势基波是一个波幅恒定不变的旋转磁动势—圆形旋转磁动势 幅值：等于每相脉振磁势振幅的3／2倍 1.2三相绕组的基波合成磁动势性质 瞬时位置：当某相电流达到最大值时，合成磁动势的正幅值刚好转到该相绕组的轴线上 三相绕组合成磁动势基波的特点： 转速：与三相电流的频率和绕组的极对数有关 1.2三相绕组的基波合成磁动势性质 三相绕组合成磁动势基波的特点： 转向：旋转磁动势由超前相电流所在的相绕组轴线转向滞后相电流所在的相绕组轴线。改变电流的相序，则旋转磁动势改变转向。 1.2三相绕组的基波合成磁动势性质 ?三相合成磁动势 三相合成磁动势基波 1.2 三相绕组合成磁动势基波 一台三相2极交流电机在两个瞬时的合成磁动势及其基波示意图 A相电流最大时合成磁动势波 B相电流最大时合成磁动势波 1.3 脉振磁动势分解成两个旋转磁动势 三相绕组的基波合成磁动势-旋转磁动势 单相绕组的基波磁动势-脉振磁动势 1.3 脉振磁动势分解成两个旋转磁动势 脉振磁动势可以分解成两个大小相等、转向相反的旋转磁动势 旋转磁动势 旋转磁动势 三相基波磁动势矢量的合成 +A θ=0° +B θ=120° +C θ=120° 三相基波磁动势矢量的合成 +C θ=120° +A θ=0° +B θ=120° +A θ=0° +B θ=120° +C θ=120° 三相基波磁动势矢量的合成 +C θ=120° +A θ=0° +B θ=120° +A θ=0° +B θ=120° +C θ=120° 2 圆形和椭圆形旋转磁动势 圆形旋转磁动势:对称的三相绕组中流过对称的三相电流时，气隙中的合成磁动势是一个幅值恒定、转速恒定的旋转磁动势，其波幅的轨迹是一个圆，故这种磁动势称为圆形旋转磁动势，相应的磁场称为圆形旋转磁场。 2 圆形和椭圆形旋转磁动势 当三相电流不对称时，在气隙中建立什么样的磁动势？ 2 圆形和椭圆形旋转磁动势 采用对称分量法分析 对称分量法---任意一组三相不对称的物理量（电压、电流等）均可分解成三组同频率的对称的物理量。 当三相电流不对称时，可以利用对称分量法，将它们分解成为正序分量和负序分量以及零序分量。 2 圆形和椭圆形旋转磁动势 2 圆形和椭圆形旋转磁动势 由于三相绕组在空间彼此相差120°电角度，故三相零序电流各自产生的三个脉振磁动势在时间上同相位、在空间上互差120°