《电拖第十次课》.pptVIP

第四章 异步电机的基本理论一 4.3 三相绕组的磁场与磁通势 一、单相绕组的磁动势： （一）整距线圈的磁势 ： 1、定子上有一整距线圈AX，匝数NC 当通入交流电ic时，电流方向如图所示，(瞬时方向)由右手定则决定磁场方向，由全电流定律即作用于任何一闭合回路的磁势等于它所包围的全电流。因磁力线通过两个气隙，如不计铁磁材料中的磁压降，则磁势NCic全部消耗在气隙中，经过一次气隙，消耗磁势为1/2NCic。 将磁力线出转子进定子作为磁势正方向，则 整距线圈在气隙内形成一个矩形分布的磁势波，其矩形的高度是时间的函数。 2、单个线圈的磁势是脉振变化 当电流变为负值时，两个矩形波的高度跟着变号，正变负，负变正。这种空间位置固定不动，但波幅的大小随时间而变化的磁势为脉振磁势。 3、两组整距线圈形成四极磁场时的情况 （二）线圈组的磁势 每个线圈组是由若干个节距相等，匝数相同，依次沿定子圆周错开同一角度（通常为一槽距角）的线圈串联而成，下面按整距线圈组和短距线圈组两种情况分别分析线圈组的磁势。 1、? 整距线圈的线圈组磁势 每极下属于同一相的线圈串联起来，就成为一个线圈组。以q=3的整距线圈组为例：每个线圈磁势大小相等，所以不同的仅是个线圈在空间相隔的α电角度。所以q个线圈组成线圈组时，合成磁势并不等于每个线圈电势的q倍，而是等于q个线圈电势的矢量和。 求合成磁势的方法： 2、短距线圈的线圈组磁势 双层绕组中常采用短距。 如线圈为整距时，上层与下层的磁势可直接相加，即 而短距时，不能用代数和，而是矢量和。 这样组成的两个短距线圈组。他们在空间互差一电角度，因此不能直接相加。 * 磁势波形仍为矩形波 4、用富氏级数可将矩形波进行分解 基波磁势的幅值是矩形波的 倍， 次谐波的幅值是基波的 倍。 Kd1：分布因数（基波） *