电路理论第五章..ppt

（1） 受控电压源和电阻串联组合与受控电流源和电阻并联组合之间, 像独立源一样可以进行等效变换。 但在变换过程中, 必须保留控制变量的所在支路。  （2） 应用网络方程法分析计算含受控源的电路时, 受控源按独立源一样对待和处理, 但在网络方程中, 要将受控源的控制量用电路变量来表示。 即在节点方程中, 受控源的控制量用节点电压表示; 在网孔方程中, 受控源的控制量用网孔电流表示。  （3） 用叠加定理求每个独立源单独作用下的响应时, 受控源要像电阻那样全部保留。同样, 用戴维南定理求网络除源后的等效电阻时, 受控源也要全部保留。  （4） 含受控源的二端电阻网络, 其等效电阻可能为负值, 这表明该网络向外部电路发出能量。  （1） 受控电压源和电阻串联组合与受控电流源和电阻并联组合之间, 像独立源一样可以进行等效变换。 但在变换过程中, 必须保留控制变量的所在支路。  （2） 应用网络方程法分析计算含受控源的电路时, 受控源按独立源一样对待和处理, 但在网络方程中, 要将受控源的控制量用电路变量来表示。 即在节点方程中, 受控源的控制量用节点电压表示; 在网孔方程中, 受控源的控制量用网孔电流表示。  （3） 用叠加定理求每个独立源单独作用下的响应时, 受控源要像电阻那样全部保留。同样, 用戴维南定理求网络除源后的等效电阻时, 受控源也要全部保留。 （4） 含受控源的二端电阻网络, 其等效电阻可能为负值, 这表明该网络向外部电路发出能量。  第五章 电路定理 5.2 替代定理 5.1 叠加定理 5.3 戴维南定理和诺顿定理 5.1 叠加定理 在有多个电源同时作用的线性电路中，任一支路电流(或电压)都是电路中各个独立电源单独作用时，在该支路产生的电流(或电压)分量的代数和。 原电路 E1单独作用 E2单独作用 1. 叠加定理只适用于线性电路。 2. 一个电源作用，其余电源为零 电压源为零—短路。 电流源为零—开路。 3. 功率不能叠加(功率为电源的二次函数)。 4. u, i叠加时要注意各分量的方向。 5. 含受控源(线性)电路亦可用叠加，但叠加只适用于独立源，受控源应始终保留。 注意： + - E R1 R2 (a) 原电路 = E单独作用 + - E R1 R2 (b) IS单独作用 R1 R2 (c) I1 I2 + 例:如图（a）所示，已知恒压源E=10V,恒流源IS=5A，试用叠加原理求流过R2=4欧上的电流及其两端的电压UR2 . 解：假定待求支路电流I及电压UR2的参考方向如图（a）所示 各电源单独作用时待求支路的电流分量及电压分量。 ①设电压源单独作用，令5A电流源不起作用，即等效为开路，此时电路如图（b）所示。 ②设电流源单独作用，令10V电压源不起作用，即等效为短路，此时电路如图（c）所示。 将各电流分量及电压分量进行叠加, 求出原电路中的电流和电压。 叠加原则：当各分量电流或电压与原电路中的电流或电压参考方向相同时取正，相反时取负。 电阻实际消耗的功率为 故功率不能用叠加原理计算。 解: 因图中独立源数目较多， 每一独立源单独作用一次， 需要做 4次计算， 比较麻烦。 故可采用独立源“分组”作用的办法求解。 例 : 用叠加定理求图 (a)所示电路中的I1和U 。 (1) 两个电压源同时作用时， 可将两电流源开路，如图 (b)所示。 依图 (b)，有 (2) 两个电流源同时作用时， 可将两电压源短路。如图 (c)所示。 由于2 A电流源单独作用时， 3A电流源开路， 使得中间回路断开， 故I″1仅由3A电流源决定。 依图(c)， 有 所以 例 :用叠加定理求图(a)所示电路中的U和I 。  解 : (1) 12 V电压源单独作用时的电路如图 (b)所示，根据 KVL， 有 所以 即 所以 (2) 3A电流源单独作用时的电路如图(c)所示， 并可等效为图 (d)，于是，有　 5.2 替代定理 定理内容：对于任一电路中的第k条支路，设该支路电压为Uk、电流为Ik，则这条支路可以用一个电压等于Uk的独立电压源来替代或用一个电流等于Ik的电流源来替代。替代后电路中全部电压和电流值均保持原值不变。 P94例5-4 1.网络内部含有独立电源的二端网络称为有源二端网络。 2.网络内部不含有独立电源的二端网络称为无源二端网络。 5.3 戴维南定理和诺顿定理 一、二端网络的含义 3.有源二端网络的等效有以下两种情况： （1）理想电压源与电阻串联——戴维南等效电路 （2）理想电流源与电阻并联——诺顿等效电路 二、戴维南定理 1．戴维南定理的内容 对于外部电路来说，任何一个线性有源