LIGO引力波测量原理.ppt

引力波测量原理 ——以LIGO激光干涉法为例 目录 历史上著名的引力波测量实验 引力波测量的难点 激光干涉引力波天文台(LIGO) 美国马里兰大学韦伯在实验室建成了第一个引力波探测器。 1969年韦伯公布了他们研究小组的实验数据“ 并宣称探测到了振幅达10^-15，振幅在kHz频带的引力波。 但韦伯的研究结果始终未能被重复验证“ 后来其他一些精度远高于韦伯棒的实验小组均未发现韦伯宣称的引力波信号。 Tips: 该装置利用引力波的潮汐效应，由于天线内晶格间存在强弹性耦合力, 所以天线端面的振幅随入射引力波的频率变化而变化。当入射引力波的频率等于天线的本征频率时, 天线将在引力波的作用下发生共振。振动通过固定在天线上的传感器变成电信号。 该实验装置是一个重1.4吨的铝棒，在垂直于圆柱轴线的对称截面上支承。 著名引力波探测实验 1974年，Hulse和Taylor发现了第一颗射电脉冲双星PSR 1913+16。这个双星系统轨道周期的变化与引力波辐射损耗的预言相吻合，从而间接证明了引力波的存在。二人也因此获得1993年的Nobel物理学奖。 Tips： 根据广义相对论，双星系统是一种旋转着的质量四极矩。它应能以辐射引力波的方式辐射能量。与所有束缚在一起的二体引力系统一样，其运行轨道周期将随着能量的辐射而减少。 要使这些天体产生的物理效应能被测量，至少应满足两个条件：轨道非常小(两子星足够近，以使广义相对论效应尽量明显)有一种精度很高的轨道周期测量方法。 该双星的两子星的最大距离只有10^9m的量级(约一个太阳半径),其中一个子星为脉冲星，这一条件刚好能符合之前的条件。 引力波的振幅极小 引力波探测难点 引力波与物质作用时引起的尺度变化极小。以LIGO激光干涉法为例，LIGO的光路长度为1120km，此次探测到的引力波无量纲振幅h≈10^-21，依据公式ΔL=Lh，引力波在经过LIGO探测器时引起的尺度变化约为10^-18m数量级，这一尺寸只有质子直径(10^-15m)的千分之一。 事件类型 到达地球的引力波无量纲振幅h 双星系统 10^-34 黑洞形成前 10^-31 高速旋转的中子星（脉冲星）、致密天体被黑洞俘获 10^-27~10^-26 黑洞合并、大质量恒星遗骸合并 10^-21~10^-20 超新星爆发(迄今为止人类观察到的最强引力波爆发) 10^-16~10^-17 引力波频率极低； 极低频率意味着引力波波长极长，故对特定频率引力波敏感的激光干涉测量设备，臂长(等效臂长)需要达到引力波波长的1/4才能进行有效的探测，以100Hz的引力波为例，其要求臂长至少达到750km。 宇宙中存在的引力波的频率分布如下图所示； 天体爆发形成的引力波源稀少 类似于黑洞合并、超新星爆发等天文现象虽然在整个宇宙中较为常见，但在人类可探测范围内的爆发事件即为有限，尤其是超新星爆发这类较强的引力波波源可能几十甚至上百年才能遇到一次。 激光干涉引力波天文台 (Laser Interferometer Gravitational-Wave Observatory, LIGO) 1991年，麻省理工学院与加州理工学院在美国国家科学基金会（NSF）的资助下，开始联合建设LIGO。 1999年11月建成，耗资3.65亿美元。 2005年-2007年，LIGO进行升级改造，升级后的LIGO被称为Advanced LIGO，简称aLIGO。 2015年，必威体育精装版的激光干涉引力波天文台正式上线，其最敏感频率(100-300Hz)理论上，该天文台可以探测到3亿光年远的引力波事件。 LIGO测量原理 引力波波源距离地球非常遥远，最近的也在百万光年以上，当引力波传播到地球附近时，已变得十分微弱. 所以，引力波对时空的影响可以看成是平直时空背景下的微扰。 引力波天线附近的度规张量 引力波引起的度规张量的扰动 近似平直的空间的度轨张量 为简单起见，仅考虑引力波一个偏振方向e+. 当不考虑引力波影响时(¹h+ = 0)，光在两测试质量间往返一次所需的时间为： t2-t0=L/c 引力波经过时，会引起光在两测试质量间往返时间发生变化，这个变化量Δt 与引力波振幅成正比: Δt =L’h+/c LIGO简介 LIGO在美国华盛顿州利文斯顿和新泽西州汉福德同时分别安置了两部完全相同的仪器，彼此相距3000千米。这样可以有效剔除噪声的干扰。 LIGO的主要测量仪器是利用F-P腔改进的迈克尔逊干涉仪。 臂长为4km，经过F-P腔多次反射后，激光在真空管中通过的实际长度为1120km。 利用能量循环装置提高激光功率达到750kW。 LIGO尖端技术 通过对不同频率敏感的传感器(10Hz以上)主动探测地层的震动，同时综合这些测量结果，后由计算机计算补偿量，通过10向磁场隔震装置进行补