原子的精细结构电子的自旋.doc

PAGE 第四章　原子的精细结构　第 PAGE 13 页 共 NUMPAGES 13 页 PAGE 第四章　原子的精细结构：电子的自旋 玻尔理论考虑了原子主要的相互作用即核与电子的静电作用，较为有效地解释了氢光谱。不过人们随后发现光谱线还有精细结构，这说明还需考虑其它相互作用即考虑引起能量变化的原因。本章在量子力学基础上讨论原子的精细结构。 本章先介绍原子中电子轨道运动引起的磁矩，然后介绍原子与外磁场的相互作用，以及原子内部的磁场引起的相互作用。说明空间量子化的存在，且说明仅靠电子的轨道运动不能解释精细结构，还须引入电子自旋的假设，由电子自旋引起的磁相互作用才是产生精细结构的主要因素。 §4-1原子中电子轨道运动的磁矩 1.经典表示式 在经典电磁学中载流线圈的磁矩为。(若不取国际单位制，则)（为电流所围的面积，是垂直于该积的单位矢量。这里假定电子轨道为圆形，可证明，对于任意形状的闭合轨道，其结果不变。） 电子绕核的运动必定有一个磁矩，设电子旋转频率为，则原子中电子绕核旋转的磁矩为： 定义旋磁比：，则电子绕核运动的磁矩为 上式是原子中电子绕核运动的磁矩与电子轨道角动量之间的关系式。磁矩与轨道角动量反向，这是因为磁矩的方向是根据电流方向的右手定则定义的，而电子运动方向与电流反向之故。 从电磁学知道，磁矩在均匀外磁场中不受力，但受到一个力矩作用，力矩为 力矩的存在将引起角动量的变化，即 由以上关系可得，可改写为 拉莫尔进动的角速度公式：，表明：在均匀外磁场中高速旋转的磁矩不向靠拢，而是以一定的绕作进动。的方向与一致。进动角频率（or拉莫尔频率）为： 2.量子化条件 此前的两个量子数中，主量子数n决定体系的能量，角动量量子数决定轨道形状。 轨道平面方向的确定：当有一个磁场存在时，磁场的方向即为参考方向，轨道平面的方向也才有意义。 轨道角动量垂直于轨道平面，它相对于磁场方向(定义为z)的角度决定了轨道平面的方向，如右图示。 此前得到角动量量子化条件为： 鉴于量子力学的本质，将此条件作一原则性改动，取由量子力学计算所得的结果， 由此引入第三个量子化条件： 显然，对于一固定的，有()个m值。 3.角动量取向量子化 根据轨道角动量及其分量的量子化条件做出其矢量模型示意图(右图)。其特点是不能与z方向重合，这正是对角动量量子化条件改动而产生的效果。 将以上量子化条件代入磁矩和磁矩在z方向投影的表达式有： 令，称为玻尔磁子，是轨道磁矩的最小单元。是原子物理学中的一个重要常数。 可改写为，式中为精细结构常数，是第一玻尔半径。此式说明磁相互作用至少比电相互作用小两个数量级。 4-2史特恩-盖拉赫实验（在外加非均匀磁场中原子束的分裂） 1921年，史特恩和盖拉赫首次作实验证实了电子自旋的存在，是对原子在外磁场中取向量子化的首次直接观察，是原子物理学中最重要的实验之一，实验装置如右图示。 从加热炉O中发出一束氢原子蒸气（由于炉温不很高，故原子处于基态），原子速度满足于，氢原子先后穿过两个狭缝后即得到沿x方向运动的速度为v的氢原子束。原子束穿过磁场区最后落在屏上。 为使氢原子束在磁场区受力，要求磁场在的线度范围内是非均匀磁场（实验的困难所在）。 沿x方向进入磁场的原子束只在Z方向上受力， 原子束在磁场区内的运动方程为： 原子经磁场区（长度为D）后，与x轴线的偏角为： 当原子束落至屏上P点时，偏离x轴的距离为。 式中，见右上图。 由以上讨论知，不仅呈量子化，在方向的投影也呈量子化，因为只有这样，的数值才可能是分立的。故从实验测得是分立的，反过来证明呈量子化。 此实验是空间量子化最直接的证明，它是第一次量度原子基态性质的实验。 以上只考虑了电子的轨道运动，现将电子的自旋也考虑进来，即原子的总磁矩是由轨道和自旋两部分磁矩合成的。只有全面考虑才能解释氢原子在非均匀磁场中的偶分裂现象。于是中的，即 在运用上式时须注意单位，的单位应取。 由于共有个值，所以就有个分裂的值，即在感光板上有个黑条，表明了个空间取向。由此得出一种通过实验确定因子的重要方法。 可据上式解释单电子或多电子体系的各种原子的史特恩-盖拉赫实验结果。对于氢（单电子），因氢原子处于基态，，进而可得出，故有于是与具体实验参数相对应的　　以上计算结果表明处于基态的氢原子束在不均匀磁场作用下分裂为两层，各距中线1.12cm，与实验甚符。史特恩-盖拉赫实验结果证明： 1）原子在外磁场中的取向呈量子化； 2）电子自旋假设是正确的，氢原子在磁场中只有两个取向即； 3）电子自旋磁矩的数值为。 §4-3电子自旋的假设 乌仑贝克与古兹米特（1925年，时年不到25岁的荷兰学生）的电子自旋假说 从史特恩-盖拉赫实验出现偶数分裂的事实，给人启示，要使为偶数，只有角动量为半整数。而轨道角动量是不可能为半整数的。乌仑