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* §11-7 磁介质的磁化 一、物质磁性的概述 磁介质(magnetic medium)是能够对磁场产生影响的物质。由原子分子构成的物质都属于磁介质。 可以从电结构解释磁性。原子中每个电子同时参与绕核轨道运动和自旋两种运动，对应轨道磁矩和自旋磁矩。整个原子的磁矩是它所包含的所有电子轨道磁矩和自旋磁矩的矢量和。 分子磁矩不为零的物质，其分子磁矩可看作由一个等效圆电流所提供，这个圆电流称为分子电流。分子运动磁矩混乱取向致使矢量和为零，宏观无磁性。 * 撤除外磁场致使分子磁矩回到无序状态的磁性称为顺磁性(paramagnetism)，具有顺磁性的物质称为顺磁质，如锰、铬、铂、氮和氧等都属于此类。 具有强烈磁性的物质称为铁磁质(ferromagnet)，如铁、钴、镍和它们的合金，稀土钴合金，钕—铁—硼以及各种铁氧体等都属于此类。铁磁晶体原子间存在交换作用，使相邻原子磁矩自发彼此平行排列，抵御分子热运动的破坏作用。 分子磁矩为零时，电子在外磁场作用下产生一种附加磁性。磁化强度方向总与外磁场方向相反，为抗磁性(diamagnetism)。具有这种磁性的物质称为抗磁质，如汞、铜、铋、氢、氯、银、锌和铅等。 * 磁介质在一定温度和一定外磁场下，都将表现出一定的宏观磁性，这就是磁化(magnetization) 。 磁化强度矢量表征宏观磁性，定义为单位体积内分子磁矩的矢量和 式中 是体积? ? 内的分子磁矩或分子感生磁矩的矢量和。 如果磁介质中各处的磁化强度的大小和方向都一致，就称均匀磁化。在国际单位制中, 磁场强度和磁化强度的单位都是A?m-1 (安培/米)。 * 二、磁化的磁介质内的磁感应强度 在磁介质内任意一点上总有成对个方向相反的分子电流通过，效果上互相抵消，但在磁介质边缘表面形成大的环形电流，称为磁化电流。 顺磁质磁化电流的方向与螺线管中的传导电流的方向相同，抗磁质则相反。 I I’ I 在磁化的磁介质内任意点 ，对顺磁质 与 方向相同，因而 ；对于抗磁质， 与 方向相反，因而 。 * 把附加磁场看作单位长度上电流为i?的长直螺线管在其内部产生的磁场，B?=?0i?= ?0 M 长直圆柱状磁介质长度为l，横截面积为S，磁化后表面单位长度的磁化电流为i? (表面的总磁化电流为I ?=i?l )，总磁矩 磁介质磁化强度大小 螺线管内部磁介质任一点 , 可由传导电流I0和螺线管的绕组密度n求得。 对于任何磁介质， 的方向总与 方向一致，写为矢量形式 * 三、磁化强度与磁化电流的关系 磁化强度与磁化电流的普遍关系。 介质磁化后 不再等于零，同时介质表面出现磁化电流 I ?，二者是同一物理现象的不同表现。 设磁介质内每个分子具有相同分子电流 i，分子电流所包围的面积都是a，每个分子磁矩 都平行排列，介质 dl L S B A ? 取线元dl为轴，a为底作一柱体，底面 与dl夹角?，柱体积d?=acos?dl= ， 分子电流数目 nd? = ， 贡献电流 nid?= * 介质表面单位长度的磁化电流为i?，则 介质表面磁化电流密度只决定于磁化强度沿该表面的切向分量，与法向分量无关，只存在于介质表面附近磁化强度有切向分量的地方。 b a c d ? ?l 在磁化强度为 的介质表面取一矩形环路abcda， 表面 Mcos?=Mt是磁化强度沿介质表面的切向分量，得到重要关系Mt=i ?或者 * 四、有磁介质存在时的安培环路定理 j0是传导电流密度，S是以L为边界的曲面。上式就是有磁介质存在时的安培环路定理，是安培环路定理的普遍形式。 磁场强度矢量 微分形式可写作 引入磁场强度 与在静电场中存在电介质时引入辅助量电位移 的情形是很相似的。 * 磁场强度和磁化强度的单位都是A?m-1 (安培/米)。 ? = ? 0 ? r 称为磁介质的绝对磁导率 ，?r=1+?m 称为磁介质的相对磁导率 对于各向同性的顺磁质和抗磁质，存在