第十章 蒸汽动力循环及汽轮机基础知识_课件.docVIP

第十章 蒸汽动力循环及汽轮机基础知识 10.1 蒸汽动力循环 核电站二回路系统的功能是将一回路系统产生的热能（高温、高压饱和蒸汽）通过汽轮机安全、经济地转换为汽轮机转子的动能（机械能），并带动发电机将动能转换为电能，最终经电网输送给用户。 凝 凝 结 水 水 蒸 汽 蒸汽推动汽轮机做功，将蒸汽热能转换成汽轮机动能；继而汽轮机带动发电机发电。 凝结水从蒸汽发生器内吸收一回路冷却剂的热量变成蒸汽 热力循环 图10.1核电厂二回路基本的工作原理 节约能源、实现持续发展是当今世界的主流。如何提高能源的转换率也是当今工程热力学所研究的重要课题。电厂蒸汽动力循环也发展出如卡诺循环、朗肯循环、再热循环、回热循环等几种循环形式。 T1 T1 C B A D S T T2 图10.2 卡诺循环 1.卡诺循环 卡诺循环是由二个等温过程和二个绝热过程组成的可逆循环，表示在温熵（T－S）图中，如图10.2所示。图中， A-B代表工质绝热压缩过程，过程中工质的温度由T2升到T1，以便于从热源实现等温传热； B-C代表工质等温吸热过程，工质在温度T1下从同温度热源吸收热量； C-D代表工质绝热膨胀过程，过程中工质的温度由T1降到T2，以便于向冷源实现等温传热 D-A代表工质等温放热过程，工质在温度T2下向等温度冷源放出热量，同时工质恢复到其初始状态，并开始下一个循环。 根据热力学第二定律，在同样的热源温度和冷源温度下，卡诺循环的效率最高，其循环效率可表示为： η=1-T2/T1 从该式中可得出如下结论： （1）卡诺循环的效率只决定于热源和冷源的温度，所以若要提高热力循环的效率，就应尽可能提高工质吸热温度T1（受金属材料限制），以及尽可能使工质膨胀至低的冷源温度T2（受环境等条件限制）。但是，热源温度T1不可能增至无限大，冷源温度T2也不可能减小至零，所以η不可能等于1，且永远小于1，即在任何循环中不可能把从热源吸取的热量全部转换为机械能。 （2）当T1=T2时η=0 ，表明系统没有温差存在时（即只有一个恒温热源），利用单一热源循环作功是不可能的。 图10. 图10.3 饱和蒸汽卡诺循环 T S 2.朗肯循环 朗肯循环的组成及其设备工作流程如图10.4所示，它是研究各种复杂蒸汽动力装置的基本循环。它的工作过程如下： F F E D A 图10.4 朗肯循环 S T D F A B C E a e ABCD为等压（不等温）加热过程，水在锅炉（或蒸汽发生器）中吸热，由过冷水变为过热蒸汽，这时工质与外界没有功的交换。 DE为过热蒸汽在汽轮机中绝热膨胀过程，将热能转换为机械能，对外作功。汽轮机出口的工质达到低压下湿蒸汽状态，称为乏汽。 EF为乏汽在冷凝器中的凝结放热过程，变成该压力下的饱和水，称为凝结水。 FA为凝结水在水泵中绝热压缩过程，提高凝结水压力将其送到锅炉（或蒸汽发生器）继续吸热进行下一个循环。对水进行升压要消耗外功。 由上述4个热力过程组成了一个蒸汽动力循环。由图10.4温熵图可知，朗肯循环的效率为： η＝面积ABCDEFA/面积aABCDEFea 根据卡诺循环的结论，不难发现朗肯循环中吸热过程中的AB段是整个吸热过程中温度最低的部分，从而降低了朗肯循环的平均吸热温度，使循环效率下降。若能改善低温吸热段过程就可大大地提高蒸汽朗肯循环的效率，由此发展出了回热循环。 3.回热循环 回热循环是现代蒸汽动力循环所普遍采用的循环，它是在朗肯循环的基础上对AB段吸热过程加以改进而得到的。所谓回热是指利用一部分在汽轮机内作过功的蒸汽来加热给水，使进入锅炉（或蒸汽发生器）的给水温度较高，以提高循环的平均吸热温度，从而提高循环效率。图10.5所示为抽汽回热循环示意图。 图10.5 抽汽回热循环示意图FEDHANMLSTD 图10.5 抽汽回热循环示意图 F E D H A N M L S T D F A B C E N M R a e 应该指出：虽然低温段AB的过程也是吸热过程，但与朗肯循环不同，因为有回热时吸入的热量已经不是外部热源（来自锅炉或蒸汽发生器）的热量，而是循环内部的换热。除了提高平均吸热温度使循环效率升高外，还可以从减少冷源放热损失来说明，即抽出来一部分蒸汽在加热给水过程中被凝结成水，它的汽化潜热被给水吸收，而没有被循环水带走，减少了冷源放热损失，提高循环效率。当然，抽出来一部分蒸汽后，汽轮机内作功量也减少了。但理论计算和实际试验都表明：功的减少量远小于向冷源放热的损失量。因此，采用抽汽回热总是可以提高蒸汽动力循环的热效率的。且在一定给水温度下，回热循环的效率是随着回热级数的增多而增加的。但随着回热级数的增加，回热循环效率的增加程度逐渐减少。因此，采用过多的回热级数会使系统复杂、投资增加，实际采用多少级回热合理，应通过技术经济比较确定