DMO校正和叠前偏移.doc

PAGE PAGE 760 5 倾角时差校正和叠前偏移 概述 盐丘侧面反射 断面反射 倾角时差校正和叠加速度 回转波反射 倾角时差校正原理 叠前部分偏移 频率波数域倾角时差校正 对数拉伸倾角时差校正 积分倾角时差校正 速度误差 变速 回转波偏移 倾角时差校正的应用 盐丘侧面 断面 倾角时差校正与多次波 倾角时差校正与相干线形噪音 其它因素 倾角时差校正小结 叠前时间偏移 倾角时差校正与共偏移距偏移 盐丘侧面 断面 共反射点与共反射面叠加 偏移速度分析 叠前Stolt偏移 倾角时差校正数据的共偏移距偏移 叠前克希霍夫偏移 利用共反射点道集的速度分析 聚焦分析 与速度无关的Fowler叠前偏移 习题 附录E：倾角时差校正和叠前时间偏移 反射点偏离 倾角时差校正方程 对数拉伸倾角时差校正 倾角时差椭圆 非零偏移距的旅行时方程 叠前频率波数域偏移 利用波场外推进行速度分析 参考文献 5.0概述 倾角时差校正（DMO）是应用于已经做过动校正的叠前数据，以便在叠加过程中使不同倾角的地层保持各自不同的叠加速度。这样，DMO校正改善了剖面，该剖面比常规的经过动校正后的CMP道集剖面更接近于零偏移距剖面。从而使我们更加有信心应用在第4章中讨论的零偏移距偏移方法。 我们在第3章中提过，叠加速度是依赖于倾角的（方程3-8）。当存在一个水平同相轴与一个倾斜同相轴交叉时，我们只能选择在这种情况下占优的一个叠加速度，而不是它们两个，因此，常规的CMP道集叠加并不能使不同倾角的地层具有各自不同的叠加速度。这对于零偏移距剖面是不适用的，因为零偏移距剖面包含了各种情况，各种倾角。因此，在倾角不一致的情况下，叠加剖面并不等同于零偏移距剖面。 由于CMP叠加剖面不是严格地等于零偏移距剖面，我们希望叠加后的偏移处理能够得到一个清晰的剖面，使不同倾角的地层保持不同的叠加速度。为了解决倾角不一致的问题，在叠前进行偏移处理要优于在叠后进行。 一种实用的替代叠前偏移的方法是在叠加处理之前，应用Levin方程（3-8）校正倾角对时差速度的影响。叠前数据可以先用水平地层的速度校正时差，然后在这种NMO后紧跟DMO校正，来解决倾角对时差的影响。经过NMO和DMO处理的CMP叠加剖面，比常规的只应用了NMO处理的CMP叠加剖面更接近于零偏移距剖面。 由于倾角不一致造成叠加速度不同，这种情况常常出现在以下两种地质现象中：来自于较缓地层伴生的陡倾角断面的反射以及盐丘顶侧的绕射与反射。 在对倾角不一致问题进行了广泛研究之后，Dherty（1975）首先提出非零偏移距数据的波场外推方程，Sherwood 等（1978）设计了用不同叠加速度将非零偏移距剖面中的不一致倾角映射到零偏移距剖面中的方法，Yilmaz 和Claerbout（1980）提出解决倾角不一致问题的叠前部分偏移（PSPM）技术，特别指出的是，他们发展了一种波动理论，说明了叠前偏移与常规处理（包括NMO、CMP道集叠加、叠后偏移）结果的不同（附录D.1）。他们认识到的一个事实，是DMO校正对于经过NMO的共偏移距数据而言，实际上相当于叠前部分偏移处理。然而，该理论有一个严重的缺陷，尽管它对层状介质速度模型有效，但它是根据小偏移距近似原理设计的。Deregowski和Rocca（1981）对此理论作了修正，使PSPM 与克希霍夫偏移相类似。Ottolini（1982）在斯奈尔（Snell）中心点坐标系中，即常射线参数剖面域中发展了PSPM 方程（附录F.2）。这种方法在理论上对层状介质各种偏移距和不同倾斜同相轴都是精确的。继上述方法之后，又有另一种独特的用延拓偏移距的方法（Bolondi等,1982,1984;Salvador和Savelli, 1982; Bolondi和Rocca,1985），它是一种将远偏移距剖面映射为小偏移距剖面，然后把所有偏移距压缩为零偏移距的方法。Hale（1983，1984）在FK域中推导了DMO 方法的算式，它是针对常速介质，能处理各种倾角和偏移距，只要速度的垂直梯度不太大，该方法都能精确地使用。Jacubowicz （1990）发展了一种在概念上更吸引人的技术，这种技术涉及了输入数据的首要倾角分解并把DMO算子应用到每一分量上。Hale（1983）、Hale和Artley（1992），以及Artley和Hale（1994）扩展了DMO理论，以适应垂向速度变化的情况。French等（1984）研究出一种部分偏移技术，试图解决由于炮检方位所引起的变化，这种技术特别适用于3-D 数据处理。Biondi和Ronen（1987）、Cabrera和Levy（1989）、Granser（1994）和Zhou等（1996）