激光实验非线性光学讲义.doc

PAGE PAGE 5 固体激光倍频与和频 一、实验目的： 1、了解激光倍频的原理和意义； 2、了解角度匹配的原理及调节方法； 3、掌握KTP晶体（KTiOPO4磷酸氧钛钾）的匹配类型及匹配角度； 4、了解KTP晶体匹配角的计算方法； 5、掌握倍频效率的测量方法及倍频效率随注入能量的变化规律。 二、实验原理： 1.非线性光学基础 光与物质相互作用的全过程，可分为光作用于物质．引起物质极化形成极化场以及极化场作为新的辐射源向外辐射光波的两个分过程． 原子是由原子核和核外电子构成，当频率为ω的光入射介质后，引起介质中原子的极化，即负电中心相对正电中心发生位移r形成电偶极矩 其中e是负电中心的电量,我们定义单位体积内原子偶极矩的总和为极化强度矢量P， N是单位体积内的原子数．极化强度矢量和入射场的关系式为： 其中χ（1），χ（2），χ（3）…分别称为线性极化率．二级非线性极化率．三级非线性极化率…．并且χ（1）》χ（2）》χ（3）在一般情况下．每增加一次极化，χ值减小七八个数量级．由于入射光是变化的．其振幅为　以极化强度也是变化的．根据电磁理论．变化的极化场可作为辐射源产生电磁波——新的光波．在入射光的电场比较小时(比原子内的场强还小)，χ（2），χ（3），等极小，P与E成线性关系为：P=χ（1）E。新的光波与入射光具有相同的频率．这就是通常的线性光学现象．但当入射光的电场较强时．不仅有线性现象．而且非线性现象也不同程度地表现出来．新的光波中不仅含有入射的基波频率．还有二次谐坡．三次谐波等频率产生，形成能量转栘．频率变换．这就是只有在高强度的激光出现以后，非线性光学才得到迅速发展的原因． 2．二级非线性光学效应 虽然许多介质都可产生非线性效应，但具有中心结构的某些晶体和各向同性介质(如气体)，由于{10-3}式中的偶级项为零,只含有奇级项(最低为三级)，因此要观测二级非线性效应只能在具有非中心对称的一些晶体中进行，如KDP(或KD*P)、LiNO3晶体等。现从波的耦合，分析二级非线性效应的产生原理．设有下列两波同时作用于介质： 介质产生的极化强度应为二列光波的叠加，有 经推导得出，二级非线性极化波应包含下面几种不同频率成分： 从以上看出，二级效应中含有基频波的倍频分量(2ω1)、（2ω2）、和频分量(ω1+ω2)，差频分量(ω1-ω2)、和直流分量．故二级效应可用于实现倍频．和频，差频及参量振荡等过程．当只有一种频率为ω的光入射介质时(相当上式中ω1=ω2=ω)，那么二级非线性效应就只有除基频外的一种频率(2ω)的光波产生，称为二倍频或二次谐波．在二级非线性效应中，二倍频又是最基本、应用最广泛的一种技术．第一个非线性效应实验，就是在第一台红宝石激光器问世后不久．利用红宝石0．6943μm激光在石英晶体中观察到紫外倍频激光．后来又有人利用此技术将晶体的1.06μm红外激光转换成0．53μm的绿光，从而满足了水下通信和探测等工作对波段的要求．当ω1不等于ω2时，产生ω3=ω1+ω2的光波叫和频．如入射的光波分别为ω和2ω，和频后得3ω，3ω=ω+2ω (注意．它数值上等于三倍频。但不是三倍频非线性效应过程)．本实验将对和频进行观测。 3．非线性极化系数 非线性极化系数是决定极化强度大小的一个重要物理量．在线性关系P=χ（1）E中，对各向同性介质．χ（1）是只与外电场大小有关而与方向无关的常量；对各向异性介质，χ（1）不仅与电场太小有关．而且与方向有关．在三维空间里，是个二阶张量．有9个矩阵元dij，每个矩阵元称为线性极化系数， 在非线性关系P=χ（2）E2中，χ（2是三阶张量，在三维直角坐标系中有27个分量．鉴于非线性极化系数的对称性．矩阵元减为18个分量，在倍频情况下 P和E的下角标x，y，z表示它们在三个不同方向上的分量，鉴于各种非线性晶体都有特殊的对称性，就像晶体的电光系数矩阵一样，有些dij值为零，有些相等，有些相反．因此无对称中心晶体的dij，独立的分量数目仅是有限的几个．例如KDP(或KD*P)晶体有： 其中d14=d25，在一定条件下，还可以有d14=d36．又如铌酸锂晶体，有 其中d31=d15．查阅有关资料，可得它们的具体数值．实际工作中，我们总是希望选取dij值大．性能稳定又经济实惠的晶体材料． 4.倍频光的脉冲宽度和线宽 通过对倍频光脉冲宽度t和相对线宽ν的观测．还可看到两种线宽都比基频光变窄的现象．这是由于倍频光强与入射基频光强的平方成比例的缘