《第十四章格林函数法》-公开课件.ppt

例14.4.3 在上半空间 内求解拉普拉斯方程的第一边值问题 【解】构建格林函数 满足 根据物理模型和无界区域的格林函数可以构建为 (14.4.8) 即有 为了把 代入拉普拉斯第一边值问题的解的公式（14.2.22）， 需要先计算 即为 代入 （14.2.22）即得到 这公式叫作半空间的拉普拉斯积分． （14.4.9） 14.4.3 圆形区域第一边值问题的格林函数构建 物理模型【2】：在圆内任找一点 放置一个单位 根据图14.2，这两线电荷在圆内任一观察点 所产生的电势为 当观察点 位于圆周上 时，应该有 ，即满足第一类齐次边值条件 , 即为 上式应对任何 值成立，所以上式对 的导数应为零，即 即得到 要求上式对任意的 值要成立，故提供了确定 的方程 联立解得 于是圆形区域 的第一类边值问题的格林函数为 （14.4.10） 即为 (14.4.11) . 其中 例14.4.4 求解如下泊松方程定解问题 根据第一类边值问题解的公式 (14.2.14)，并取沿垂直于圆的方向取单位长积分，这样原来的体积分化为面积分，原来的面积分化为线积分．故得到 根据构建的圆内第一边值问题的格林函数（14.4.11） （14.4.12） 代入得到圆内第一边值问题的解为 (14.4.13) 例14.4.5 在圆 内求解拉普拉斯方程的第一边值问题 【解】根据公式（14.4.14），故有 （14.4.14） 谢谢！ 第十四章 格林函数法 格林（Green）函数，又称为点源影响函数，是数学物理中的一个重要概念．格林函数代表一个点源在一定的边界条件下和初始条件下所产生的场．知道了点源的场，就可以用叠加的方法计算出任意源所产生的场． 格林函数法是解数学物理方程的常用方法之一． 14.1 格林公式 上具有连续一阶导数, 在区域 及其边界 和 中具有连续二阶导数，应用矢量分析的高斯定理 (14.1.1) 单位时间内流体流过边界闭曲面S的流量 单位时间内V内各源头产生的流体的总量 将对曲面 的积分化为体积分 (14.1.2) 以上用到公式 称上式为第一格林公式．同理有 (14.1.3) 上述两式相减得到 表示沿边界 的外法向偏导数． 称式（14.1.4）为第二格林公式． 进一步改写为 （14.1.4） 14.2 泊松方程的格林函数法 讨论具有一定边界条件的泊松方程的定解问题． 泊松方程 (14.2.1) 边值条件 （14.2.2） 是区域边界 上给定的函数. 是第一、第二、第三类边界条件的统一描述 典型的泊松方程（三维稳定分布）边值问题 (14.2.3) 表示边界面 上沿界面外法线方向的偏导数 1.格林函数的引入及其物理意义 引入：为了求解定解问题（14.2.3），我们必须定义一个与此定解问题相应的格林函数 它满足如下定解问题，边值条件可以是第一、二、三类条件： （14.2.4） 代表三维空间变量的 函数，在直角坐标系中其形式为 （14.2.4）式中 函数前取负号是为了以后构建格林函数方便 格林函数的物理意义【2】：在物体内部（ 内） 处放置一个单位点电荷，而该物体的界面保持电位为零, 那么该点电荷在物体内产生的电势分布，就是定解问题(14.2.4)的解――格林函数．由此可以进一步理解通常人们为什么称格林函数为点源函数． 格林函数互易定理： 因为格林函数 代表 处的脉冲（或点源）在 处所产生的影响（或所产生的场）, 所以它只能是距离 的函数, 故它应该遵守如下的互易定理： （14.2.5） 根据格林公式（14.1.4） 令 得到 （14.2.6） 即为 (14.2.7) 根据 函数性质有： (14.2.8) 故有 (14.2.9) 称式(14.2.9)为泊松方程的基本积分公式． 格林函数满足互易定理 并利用格林函数的对称性则得到 （14.2.10） 解的基本思想：通过上面解的形式（14.2.9）我们容易观察出引用格林函数的目的：主要就是为了使一个非齐次方程(14.2.1)与任意边值问题（14.2.2）所构成的定解问题转化为求解一个特定的边值问题（14.2.4）. 一般后者的解容易求得，通（14.2.9）即可求出（14.2.1）和（14.2.2）定解问题的解． 考虑格林函数所满足的边界条件讨论如下： 第一类边值问题： （14.2.11） 相应的格林函数 是下列问题的解： （14.2.12） 考虑