AVO基本概念和方法.ppt

体现速度及密度相对变化的近似 下面对Aki和Richards的近似方程按照　　　随入射角的小、中、大，或按炮检距的近、中、远进行排序，并由， 经重新整理后其变为： 体现速度及密度相对变化的近似 显然上式第一项不含横波速度,为垂直入射时的纵波反射系数，若 则有 这就是垂直入射时的纵波反射系数。P还可写成另一种形式，即： 显然这个结果反映的是纵波波阻抗对数的变化率。 体现速度及密度相对变化的近似 当入射角稍大时　　　　　，　应加上第二项，因为此时第三项的　　　　　　　 ， 而　　又较小，所以可以略去。 所以可以得到： 若令 则有 　其中P是由零炮检距构成的地震道，即P波叠加的道，它代表对反射界面两侧的波阻抗变化的响应。另一个由其斜率G构成的地震道，称为梯度叠加道，它代表对横波速度、纵波速度和体密度变化的响应，也是振幅随入射角(或炮检距)的变化率。 体现泊松比的简化方程－－Shuey 近似方程 1985年，Shuey对前人各种近似进行重组，并进一步研究了泊松比对反射系数的影响。首次提出了反射系数的AVO截距和梯度的概念，证明了相对反射系数随入射角(或炮检距)的变化梯度主要由泊松比的变化来决定，给出了用不同角度项表示的反射系数近似公式。 体现泊松比的简化方程－－Shuey 近似方程 其中第一项 为垂直入射的反射系数； 当入射角稍大时　　　　　，应加上第二项，因为此时第三项的　　　　　　　， 而　　又较小，所以第三项可以忽略，此时Shuey方程可以简化为： P为垂直入射的反射系数，称为AVO的截距 G为与岩石纵、横波速度和密度有关的项，称为AVO的梯度。 体现泊松比的简化方程－－Shuey 近似方程 G表示式说明：在上、下两层介质的波阻抗一定时，泊松比差对反射振幅随入射角的变化影响很大，越大振幅随入射角的变化也越大。 在一定条件下，当砂岩中充气时，砂岩泊松比明显下降，从而导致上、下介质的泊松比差相应增加。泊松比对地层岩性及所含流体是一个反应灵敏的参数。 　A. R Gregorg(1976)发现当孔隙度达到25％以上时，由水饱和的沉积储层的泊松比和由气饱和的泊松比差异非常明显，所以可以利用泊松比参数的这种特性来判别流体的性质；又因不同岩性有不同的泊松比，所以还可预测岩性。 体现泊松比的简化方程－－Shuey 近似方程 简化方程直观地表达了P波反射系数与介质弹性参数及入射角之间的关系，使AVO异常的识别由定性阶段进入了定量阶段，带动了AVO技术的深刻变革。 Shuey近似的主要目的是为证明相对反射系数随炮检距的变化，梯度主要由泊松比的变化决定，其最大的优点在于方程右端以不同的项表示了不同角度入射的近似情形，是目前应用最为广泛的一种近似方法。另外第一项表示法向入射时的反射系数；第二项表示中等角入射时的反射系数；第三项主要控制大角度入射时的情形。但是当入射角较大时，方程的线性关系不再成立。因此，该近似方法主要应用于30度以内入射角 体现泊松比的简化方程－－Hilterman近似 为了进一步证实泊松比对反射系数的决定性作用，Hilterman在1989年在Shuey近似的基础上给出了基于　　的另一种近似 该方法完全体现了泊松比及其变化对反射系数的影响，可以不受任何约束地提取泊松比等有关岩性的参数，并识别流体的存在。但由于该近似略去了Shuey公式中的第三项，所以不适应于大角度入射的情形。 Smith和Gidlow的加权叠加方法 1987年，Smith和Gidlow在Richards的基础上介绍了CMP道集的加权叠加AVO反演方法。给出了如下形式的反射系数表达式 另外，Smith和Gidlow假设速度和密度满足关系式 利用Gardner的经验关系式 可以得到反射系数近似表达式 : Smith和Gidlow加权叠加方法 该近似将加权叠加技术应用于岩性参数的估计，并对P波和S波的速度变化进行了分离，而且不受条件的限制，为AVO技术的进一步发展提供了广阔的思路。对于速度垂直变化的介质， ，可以很容易地结合测井约束利用射线追踪来获得，而广角 的变化对应着经过NMO校正的CMP道集的每一个采样时间。虽然该近似方法能够较为精确地反演岩性参数，可以给出较大角度(小于临界角)较为精确的反射系数，但是速度和密度指数关系式的引入在很大程度上限制了其应用范围。特别是经验关系式与实际地层相差较多时，解可能不