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位错线张力概念是分析问题的一种有用近似，特别是当位错组态比较复杂，确切的能量计算又有困难的情况下，更是如此。 为了简单起见，线张力有时用下式表示： 经常被作为位错线张力的粗略估算值 位错的平衡曲率半径 对于两端固定的直线位错，当收到τb 大小的应力作用时，会产生弓形弯曲，但是，在线张力作用下，位错线有力图恢复变直，因此存在平衡曲率。 两端固定位错的运动、晶体中位错呈三维网络分布的原因 1.5 位错之间的交互作用力 位错在其周围区域会产生一个应力场，当一个位错处于另一个位错的应力场中时，会受到力的作用，这种力叫做位错间的交互作用力。其本质是物体中的畸变能随二个位错间距变化而发生变化的速率。 r---位错A、B间的距离；EAB—A、B位错的交互作用能。可以认为是：形成B位错时，A位错应力场所做的功；或形成A位错时，B位错应力场所做的功 利用Peach-Koehler公式可以很方便的计算直线位错之间的交互作用力。 （1）两个平行的螺型位错之间的交互作用力 螺型位错A、B，其位错线及柏氏矢量都平行于Z轴，且位错A位于Z上。 位错A周围的应力场为： 位错B的柏氏矢量 位错B的单位切向矢量 同号为“+”；异号为“-” 注意：公式是根据右螺确定的。 矢量F 的模为： 矢量F 的方向为：与位错A、B共面且垂直于位错线。 二根平行的螺型位错之间的交互作用力 ◆ 位错所受的作用力沿位错线处处相等，且只与位错A和位错B之间的 距离成反比，与二者垂线的方向角无关。 ◆ 二根位错线的柏氏矢量同向，则作用力相斥；反向则相吸。没有平衡 位置。 联想通电的平行导线！ (2) 平行的刃型位错之间的交互作用力 位错A和位错B为刃型位错。位错线都平行于Z轴，柏氏矢量平行于X轴。位错A位于Z轴上。 位错A周围的应力场为： 位错B的柏氏矢量 位错B的单位切向矢量 刃型位错交互力特点： ◆沿位错线各点应力相同； ◆与二个位错线的柏氏矢量的方向有关； ◆与二个位错线的距离有关系； ◆与二个位错线的相互位置有关系； y轴方向的作用力分量引起刃型位错发生攀移运动，而x方向的作用力分量使位错线发生滑移，引起变形。 对于同号刃型位错，交互作用力在y方向的分量总是力图使二个位错沿y方向彼此远离，也就是力图使“刀刃”彼此远离。这种运动叫攀移，它能否实际发生受点缺陷运动能力的制约，运动阻力较大。 交互作用力在x方向的分量情况比较复杂。 对于同号刃型位错，A位错或者将B位错斥至远方，或者使B位错与x=0处形成位错墙。 对于异号刃型位错，，交互作用力促使B位错沿y=x 线，或y=-x线排列。在外加切应力作用下，如果B位错能够克服Fx在x=±y区域内的极大值，那么B位错将从一个稳定位置滑移到另一个对称的稳定位置。如果不足以克服Fx的极大值，那么两个异号位错将会稍许接近，达到相对平衡。 假定位错A和B的滑移面ZOX相对距离为y，为了考察位错B沿x轴滑动时位错线收到的交互作用力Fx，令n=x/y，则： A、B的b矢量同号取“+”；异号取“-” 同号为实线，异号为虚线。 从图上可以明显看出，柏氏矢量同号时，稳定位置为x=0处；异号时，稳定位置为x=0处 综上，如果位错只允许滑移，则同号刃型位错将会沿垂直滑移面的平面排列，而异号刃型位错将锁在x=±y的位置。Fy分量是促进位错攀移的作用力。如果允许攀移，则同号位错将尽可能远离，异号位错将尽可能接近，使二者互相湮灭。这就是高温回火导致变形金属软化点的原因。 (4) 平行的混合位错之间的交互作用 无论A、B哪个是螺型，哪个是刃型，交互作用力矢量恒为零，即：一个刃型位错与一个螺型问错相互平行时是没有交互作用的。 (3) 平行的刃型位错和螺型位错之间的交互作用力？ Fd 径向分量；Fθ切向分量 r 径向间距矢量 (4) 垂直位错之间的交互作用 a) 二个垂直的右螺型位错 二者之间是吸力，虽然y向的分量与Y坐标有关，但是总的作用力并不随二位错间的距离二变化。 b) 垂直刃型位错与的螺型位错之间的交互作用 由于作用力随x坐标而变号，所以，总的作用力为零，但是有力矩作用，位错B会旋转，力图平行于Z轴。 趋势：形成平行的螺位错。 c) 在滑移面平行的情况下，垂直的刃型位错之间的交互作用。 产生吸引或排斥作用，作用方向垂直于滑移面，促使位错攀移。 d) 柏氏矢量彼此平行的二个垂直刃型位错之间的交互作用。 交互作用力垂直于滑移面，产生合力矩，力图使位错旋转。 e) 柏氏矢量垂直的刃型和螺型位错之间的交互作用。 一方面有改变刃型为螺型的趋势，一方面使原来的螺型位错变形。 f) 在滑移面垂直的情况下，垂直的刃型位错之间的交互作用。 交互作用情况可参考（c)。 ● 设位错A的柏矢量为bA，位错B的