移动通信电波传播理论与模型.pptx

第2章 移动通信电波传播 理论与模型 ;主要内容;2.1 概述;;;;;;;;2.2 自由空间的电波传播;; ;磁场强度有效值H0为 ;若用发射天线增益为GT的方向性天线取代各向同性天线， 则上述公式应改写为; 接收天线获取的电波功率等于该点的电波功率密度乘以接收天线的有效面积， 即 　　 PR = SAR 式中， AR为接收天线的有效面积， 它与接收天线增益GR满足下列关系：;(3 - 9) ;;2.3 基本电波传播机制;;;图 3 - 5 反射波与直射波; 对于水平极化波和垂直极化波的反射系数Rh和Rv分别由下列公式计算：; 对于地面反射， 当工作频率高于150MHz(λ＜2m)时，θ＜1°， 由式(3 - 23)和式(3 - 24)可得;由发射点T发出的电波分别经过直射线(TR)与地面反射路径(ToR)到达接收点R， 由于两者的路径不同， 从而会产生附加相移。 由上图可知， 反射波与直射波的路径差为; 通常(ht+hr)d, 故上式中每个根号均可用二项式定理展开， 并且只取展开式中的前两项。 例如： ;式中， 2π/λ称为传播相移常数。 这时接收场强E可表示为;绕射波是指从较大的建筑物或山丘绕射后到达接收点的传播信号，它需要满足电波产生绕射的条件，其信号强度较直射波弱。;;障碍物的影响与绕射损耗 在实际情况下，电波的直射路径上存在各种障碍物， 由障碍物引起的附加传播损耗称为绕射损耗。 设障碍物与发射点和接收点的相对位置如图所示。 图中，x表示障碍物顶点P至直射线TR的距离，称为菲涅尔余隙。 规定阻挡时余隙为负， 如图 (a)所示； 无阻挡时余隙为正， 如图 (b)所示。 由障碍物引起的绕射损耗与菲涅尔余隙的关系如图 3-4 所示。图中，纵坐标为绕射引起的附加损耗， 即相对于自由空间传播损耗的分贝数。 横坐标为x/x1, 其中x1是第一菲涅尔区在P点横截面的半径，它由下列关系式可求得：; 图 3 - 3 障碍物与余隙 (a) 负余隙； (b) 正余隙;;例3-1 设图 3 - 3(a)所示的传播路径中， 菲涅尔余隙x=-82m, d1=5km, d2=10km, 工作频率为150MHz。 试 求出电波传播损耗。 先由式(3 - 13)求出自由空间传播的损耗Lfs为 ;由图3-4 查得附加损耗(x/x1≈-1)为16.5dB, 因此电波传播的损耗L为 ［L］ = ［Lfs］+16.5 = 116.0dB;图3 – 4 绕射损耗与余隙关系;散射发生在介质中存在小于波长的物体并且单位体积内阻挡体的个数非常巨大时。散射波产生于粗糙表面、小物体或其他不规则物体，反射能量由于散射而散布于所有方向。;;2.4.1 多径衰落信道 2.4.2 多径信道模型 2.4.3 多径信道的主要参数; 移动无线信道的主要特征是多径传播。多径传播是由于无线传播环境的影响，由发射点出发的电波可能会经过多条路径到达接收点，所获信号是多个路径来的多个信号的叠加。;;;;;;;;;2.4.1 多径衰落信道;1．时间选择性衰落 时间选择性衰落是指在不同的时间，信道衰落特性不一样，这种衰落会造成信号的失真。;;;;;2.4.2 多径信道模型;;;;;2.4.3 多径信道的主要参数;;;;;;;;;;;;;;;;;;;;;;;;;;;2.5 电波传播损耗预测模型;2.5.1 室内传播模型;;;2.5.2 室外传播模型;;;;;;;;;;;;;;;;;;;;;;;;;9、春去春又回，新桃换旧符。在那桃花盛开的地方，在这醉人芬芳的季节，愿你生活像春天一样阳光，心情像桃花一样美丽，日子像桃子一样甜蜜。5月-215月-21Tuesday, May 25, 2021 10、人的志向通常和他们的能力成正比例。04:40:0504:40:0504:405/25/2021 4:40:05 AM 11、夫学须志也，才须学也，非学无以广才，非志无以成学。5月-2104:40:0504:40May-2125-May-21 12、越是无能的人，越喜欢挑剔别人的错儿。04:40:0504:40:0504:40Tuesday, May 25, 2021 13、志不立，天下无可成之事。5月-215月-2104:40:0504:40:05May 25, 2021 14、Thank you very much for taking me with you on that splendid outing to London. It was the first