目标环境探测识别.pptx

3.1 地震波传播理论基础 ;;3.2地震动信号检测系统;3.2地震动信号检测系统;3.2地震动信号检测系统;3.2地震动信号检测系统;3.2地震动信号检测系统;5.2.1 几何截断定距（三角定距法）; 由于半导体激光器发出激光通常具有较大的束散角，所以采用凸透镜或透镜组对激光器发出的激光进行准直，并采用柱镜或反射光锥在弹体径向进行扩束。 ; 接收的回波功率由激光引信的距离方程可知： ; 光电探测器中主要采用光敏二极管。光敏二极管原理与普通二极管基本相同。正常工作时，在未受光照时，电流几乎为零；受光照时，电流迅速增加并随光强度增加而增大。;; 前置放大器，完成传感器与后续电路的性能匹配，要求必须为低噪声且有足够高的增益两项指标。 原因：多级放大器的噪声模型为，等效到输入端的噪声电压为： ; 主放大器需满足高增益和宽带频。为提高定距精度需调整主放大器增益来控制回波脉冲幅值。对于距离分档可调时，装定距离的同时装定增益使每个距离档对应一个增益档。另外对于目标反射率造成信号幅值变化则使用自动增益控制来解决。 ;② 降低了虚警率，提高了效率。 ;;第五章 激光探测技术;5.3激光的测距原理; 测距时，激光脉冲射向目标，在同一瞬间由光电二极管取出一小部分光脉冲信号送入接收系统的门电路，把“门”打开，使时标振荡器输出的时标脉冲通过“门”进入计数显示系统记录下来。当目标反射回来的脉冲信号被接收后，通过放大器送入门电路，即刻把“门”关闭，使计数器停止工作。;5.3激光的测距原理;5.3激光的测距原理; 能够在热力学定理允许的范围内最大限度地把热能转变成辐射能的理想辐射体，叫黑体。在毫米波段，黑体就是在该频段所有频率上都能吸收落在它上面的全部辐射而无反射的物体。它是一个良好的吸收体，还是良好的发射体。 1901年普朗克通过证明，假设能量辐射仅以离散能量的量子出现。则一个黑体在温度为T，频率为f，其亮度为：; 完全吸收并完全发射的绝对黑体实际不存在，它是一种理想的物体。为了与黑体这一术语相对应，实际的物体称为灰体。一个灰体辐射的功率，可用比该???体实际温度更低的等效黑体所辐射的功率来代替。一般把此等效黑体的温度称为物体的表观温度，也叫亮度温度。 物体表观温度与物体实际温度之比定义为该物体的频谱发射率。; 黑体的发射率为1，故黑体的表观温度与它的实际温度相等。在毫米波段，吸收室的高吸收材料可以很好近似为黑体，在有限的入射角范围内可以得到高达0.99的发射率。对于高导电金属板是良好的反射器，可以把它看作非发射体，其发射率为0。 ;; 若干个对称振子组阵，能够控制辐射，产生“扁平的面包圈” ，把信号进一步集中到在水平面方向上。下图是4个半波对称振子沿垂线上下排列成一个垂直四元阵时的立体方向图和垂直面方向图。; 也可以利用反射板可把辐射能控制到单侧方向。平面反射板放在阵列的一边构成扇形区覆盖天线。下面的水平面方向图说明了反射面的作用--反射面把功率反射到单侧方向。;;; 增益是指：在输入功率相等的条件下，实际天线与理想的辐射单元在空间同一点处所产生的信号的功率密度之比。它定量地描述一个天线把输入功率集中辐射的程度。增益显然与天线方向图有密切的关系，方向图主瓣越窄，副瓣越小，增益越高。 可以这样来理解增益的物理含义----为在一定的距离上的某点处产生一定大小的信号。; 天线向周围空间辐射电磁波。电磁波由电场和磁场构成。人们规定：电场的方向就是天线极化方向。一般使用的天线为单极化的。下图示出了两种基本的单极化的情况：垂直极化---是最常用的；水平极化---也是要被用到的。 ; 当来波的极化方向与接收天线的极化方向不一致时，接收到的信号都会变小，也就是说，发生极化损失。当接收天线的极化方向与来波的极化方向完全正交时，例如用水平极化的接收天线接收垂直极化的来波时，天线就完全接收不到来波的能量， 这种情况下极化损失为最大，称极化完全隔离。 ;;6.2毫米波辐射计的探测原理; 它是在微带基片上制作一片金属环或线，用来辐射毫米波。该天线截面积小，适合用于飞行器共形的探测器，如在毫米波引信上使用，可以成各种形状以调整天线方向图。;6.2毫米波辐射计的探测原理;;;6.2毫米波辐射计的探测原理; 主要介绍全辐射测温。全辐射测温是物体所辐射出来的全波段辐射能量来决定物体的温度。它是斯蒂芬-波尔兹曼定律的应用，定律表达式： ;; 测量中温（100~7000°C）目标，有用波段主要在3~5μm的中红外区，多采用氟化镁、