4d7b185278563c1ec5da50e2524de518974bd348_量子力学第二章小结.pdf

量子力学的第一个基本假设： 微观粒子的状态用波函数来描述。 2 波函数在某一点的强度 和在该点找  到粒子的几率成正比。 在x  x  dx ，y  y  dy ，z  z  dz小区间内 的几率为 波函数有一个常数因子不定性： Φ与CΦ描述的是同一个状态。 2 归一化  dxdy dz 1 波函数的标准条件：单值、连续、有限。 对于归一化波函数Ψ ： 2 几率密度     w x, y, z  x, y, z,t t 时刻，在 x  x  dx，y  y  dy，z  z  dz小区间内 找到粒子的几率为    2 dW x, y, z,t  x, y, z,t dxdydz 在有限空间V 中找到粒子的几率为：     2 W x, y, z, t V dW x, y, z, t V dxdydz 在整个空间找到粒子的几率为：   2 d W x , y , z , t  dxdy dz 1 ——归一化条件 §2.2 态叠加原理 也是粒子的可能状态。 任意波函数都可以用平面波函数 （动量本征函数） 进行展开，即   C(p ,t)i pi i 因为动量可以连续变化，就可以用积分来代替 求和。     (r,t) C(p,t) (r)dp dp dp  p x y z  式中 i   pr  1    (r) e p 3/ 2 （2） i    p r  1  C( p , t)  (r, t) e  dxdydz