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∴应力各向异性能 的表达式为： 掌握 应力对自发磁化强度矢量的影响： b) 外应力对Ms的取向将产生影响，使得Ms取向不能任意。 若只有应力作用，则视 的正负不同，磁化强度必须在与应力平行或垂直的方向上。这种由应力而产生的各向异性——应力各向异性。在改善材料的磁性能时，必须考虑这种效应。（具有单轴各向异性） c) 磁化过程中，应力对磁化进程可起到促进或阻碍作用。 但H=0时应力不会导致宏观磁性。 第六节 静磁能 静磁能（磁场作用能）：铁磁体与磁场间相互作用能量。 静磁能的分类： 外磁场能：铁磁体在外磁场中被磁化，铁磁体与外磁 场间的相互作用能量。 退磁场能：铁磁体与其自身所产生的退磁场之间的相 互作用能（去磁场能）。 一、外磁场能FH 1、外场对Ms取向有重要作用： 2、H=0→FH=0，铁磁体处于宏观退磁状态，对外不显示磁性，此时铁磁体内部的Ms分布完全受其它能量，如磁晶各向异性能、应力各向异性能、交换能以及退磁场能的最小值条件决定。 3、当H≠0时，铁磁体被磁化，宏观上显示出磁性，所以外磁场是铁磁体磁化的动力。 (二)、退磁场能Fd 单位体积中退磁场能： 1、适用条件：材料内部均匀一致，在均匀外场中被均匀磁化。 2、形状不同→N不同→Fd不同→ Fd是形状各向异性。 3、对磁化均匀的磁体，若知道N与M就可求出Fd。 二、退磁场能Fd （一）、退磁场的产生 非闭合磁路或有限几何尺寸的铁磁体被磁化后，其本身的两端面上将会分别产生正负磁荷，在其内部产生一磁场Hd，与M相反，起减退磁化的作用——退磁场。 Hd 的大小与铁磁体形状及磁荷数量有关。由于磁荷是M产生的，故Hd与M有关。（ Hd ＝－NM） (三)、 Fd与Hd的表示 1、椭球体 选取坐标轴x，y，z与其三个主轴a，b，c重合 ，均匀 磁化强度M沿三个主轴方向分量为Mx，My，Mz，相应于三个主轴方向的退磁因子为Nx，Ny，Nz 2、球状磁体 3、无限细长圆柱体 4、无限大的薄片 设D为正（负）磁荷带条的宽度（即磁畴宽度），铁磁晶体表面垂直于Ms方向的单位面积下体积内： 5、常见几种Fd 的计算结果 a、平行反向磁化区域分布的表面退磁场能（片型畴）： ＋ ＋ ＋ ＋ ＋ ＋ － － － － － － D Ms b、棋盘式磁化区域分布的Fd D为磁化区域的宽度 D Ms 1 1 c、圆阵式磁化区域分布(或叫蜂窝状磁畴结构)的Fd D 为圆阵式点阵距离 Ms D － － － － － － － － － ＋ ＋ ＋ ＋ ＋ ＋ ＋ ＋ ＋ Ms R d、铁磁体内空泡或杂质处的Fd 在空泡或杂质处的Fd恰好与一个均匀磁化 的球体在空间所产生的退磁场能相同，此时 球体已被均匀磁化到一个方向（N＝1/3） + － + － ＋ － ＋ － ＋ ＋ － ＋ － ＋ － ＋ － 若球处于反平行均匀磁化情形时： 可见：两个半球的反平行磁化区域具有的退磁场能相对于上面的一个球体的退磁场能，大约降低了一半左右。 Ms Ms 铁磁性物质的基本特征是物质内部存在自发磁化与磁畴结构。 1907年Weiss在分子场理论的假设中，最早提出磁畴的假说；而磁畴结构的理论是Landon—Lifshits在1935年考虑了静磁能的相互作用后而首先提出的。 磁畴理论已成为现代磁化理论的主要理论基础。 第五章 磁畴理论 第一节 磁畴起源 第四节 非均匀铁磁体磁畴结构计算 第五节 单畴颗粒 习题五 退出 第二节 畴壁结构 第三节 均匀铁磁体磁畴结构计算 返回 第一节 磁畴的起源 一、磁畴形成的根本原因