电子管特性及其应用（一）—电子管及其特性.pdf

维普资讯 维普资讯 极 极 帘栅极 栅极 图1—3 五极管结构 (a)符号(b) 图1—4 遥截止五极管结构 相同屏极电流变化所需屏极电压的变化值AVp 作 到 小 于 -4-5Ptm，适 于 阴— — 作射频 、中频和声频放大 。 ． ． ‘相同屏极电流变化所需栅极电压的变化值AVg 栅距离小 的高互导管 。 当电子管 的控制栅极栅 圈的间 (屏极电流为常数时) 为 了减 小屏 极 与控 制栅 距 相等 时 ，其屏极 电流 随栅极 电压 极 之 间 、屏 极 与 阴极 之 间 的 变 负有较 陡的截止特性 ，称锐截 止 屏极电压的变化 AVp Ip 酾 △Ip(栅极电压为常数时) 极 间 电容 ，在 屏极 和控制栅 (sharp cut—off)管 。当栅 极栅 圈 的 极 间加 进 一个 帘栅 极 (screen 间距有疏 密 时 ，其屏极 电流 随栅极 gfn：__ZZMp (屏级电压不变时) d)，在 屏极 和控 制栅 极 间 电压 变 负 时 截 止较 慢 ，称 遥 截 止 起静 电屏蔽作 用 。这 种 四极 (remotecut—off)管或 可变互 导管 ， 三参数 间的关 系 ，可用方 程 式 管 ，在 屏 极 电压 低 于 帘栅 极 电压 图 1—4。高频 宽频 带放大 电子管 的 表示 gm= 。其 中 on和 rp随 电子 时 ，由于帘栅极加 的是 正 电压 ，对 特点是高互导 ，低输 入 、输 出电容 ， 管栅极 电压 和屏极 电压不 同而异 ， 电子具有加速作用 ，这些加速 的 电 低 噪声 以及 小 的非线性失真等 。 是 变量 ， 在 一 定屏 极 电压 和 栅 极 子 打 到屏 极 时会 使 屏 极 产 生 不 可 功率放大用 电子管 ，除三极管 电压范 围 内 ，几 乎不 变 ，可视作 常 忽 视 的二 次 电子发 射 ，形 成 电子 和五 极 管 外 ，还 有 一 种 电子 注 管 数 。 云 ，造成屏 极 电流 下 降 ，出现 严重 — — 集 射 功 率 管 (beam — power 传 统 的栅极是螺旋形结 构 ，两 失真 。 tube)，它应用定 向电子射束显著增 根边杆 的相对位置靠栅丝 的弹性维 为 了克服 二 次 电子 发射 ，就 在 加 电子 管 的功 率 容 量 ，其 控 制 栅 极 持 ，栅极 易变形 ，难 以确保栅丝在一 帘栅极 与屏 极之 间增添 一个 绕得 和帘栅极基本上对 齐 ，所 以帘栅极 个 面 上 ，所 以不 宜 用 在 阴—— 栅 距 很 稀 疏 的 抑 制 栅 极 (suppressor 电流很小 ，而且从 阴极发射 出的 电 离小和要求栅丝细 的 电子管 中。为 d)，它通 常 以阴极相连 。并不 阻碍 子流呈扇形状 ，产生高密度 电子流 ， 了克服螺旋形栅极 的缺 点