流体力学第二章-第6节-作用于曲面的液体压力.ppt

* 把上式两边分别乘以dx，dy，dz，然后相加，得 流体静压强是空间坐标的连续函数，即 ，它的全微分为 所以， 流体力学第二章-第6节-作用于曲面的液体压力全文共31页，当前为第28页。 * 二、流体平衡条件及质量力的势函数 对于不可压缩均质流体，密度ρ＝常数，可将平衡方程写成 根据数学分析理论可知：上式左边是一个全微分，右边也是某一函数的全微分，令势数为W（x，y，z），则W的全微分为： 则有： 有势函数存在的力称为有势的力，由此得到一个重要的结论：只有在有势的质量力作用下，不可压缩均质流体才能处于平衡状态，这就是流体平衡的条件。 流体力学第二章-第6节-作用于曲面的液体压力全文共31页，当前为第29页。 * 　势函数的概念—复习 由理论力学知：若某一坐标函数对个坐标的偏导数分别等于力场的力在对应坐标轴上的投影，则称该坐标函数为力的势函数，而对应的力称为有势力。 则称：质量力 f 有势 　如：重力、电磁力、惯性力 因为： 流体力学第二章-第6节-作用于曲面的液体压力全文共31页，当前为第30页。 * 三、等压面 在流体中，压强相等的各点所组成的面称为等压面。P=C 1.等压面方程 2. 等压面特性 ① 等压面就是等势面。 ② 作用在静止流体中任一点的质量力必然垂直于通过该点的等压面。 ③ 等压面不能相交 ④ 绝对静止流体的等压面是水平面 ⑤ 两种互不相混的静止流体的分界面必为等压面 结论：同一种静止相连通的流体的等压面必是水平面（只有重力作用下）自由表面、不同流体的交界面都是等压面。 流体力学第二章-第6节-作用于曲面的液体压力全文共31页，当前为第31页。 * * 上节课内容复习 流体力学第二章-第6节-作用于曲面的液体压力全文共31页，当前为第1页。 * 实际工程中有许多承受液体总压力的曲面，主要是圆柱体曲面，如锅炉汽包、除氧器水箱、油罐和弧形阀门等。由于静止液体作用在曲面上各点的压强方向都垂直于曲面各点的切线方向，各点压强大小的连线不是直线，所以计算作用在曲面上静止液体的总压力的方法与平面不同。 §2-6 作用于曲面的液体压力 流体力学第二章-第6节-作用于曲面的液体压力全文共31页，当前为第2页。 * 静止液体作用在曲面上的总压力的计算程序 (1)将总压力分解为水平分力Fx和垂直分力Fz。 (2)水平分力的计算。 (3)确定压力体的体积。 (4)垂直分力的计算，方向由虚、实压力体确定。 (5)总压力的计算。 (6)总压力方向的确定。 (7)作用点的确定，即总压力的作用线与曲面的交点即是。 §2-6 作用于曲面的液体压力 流体力学第二章-第6节-作用于曲面的液体压力全文共31页，当前为第3页。 * 有一承受液体压强的二维曲面，坐标系的z轴垂直向下 §2-6 作用于曲面的液体压力 总压力 流体力学第二章-第6节-作用于曲面的液体压力全文共31页，当前为第4页。 * 总压力 （1）水平分力 曲面A在垂直于x轴的坐标平面内的投影面积 对y的面积矩 为投影面积 的形心的淹深 流体力学第二章-第6节-作用于曲面的液体压力全文共31页，当前为第5页。 * （2）垂直分力 为曲面a－b和自由液面或者其延长面所包容的体积，称为压力体 （3）总压力的大小和作用点 将上述总压力的两个分力合成，即得到液体作用在曲面上的总压力 流体力学第二章-第6节-作用于曲面的液体压力全文共31页，当前为第6页。 * 压力体 压力体是所研究的曲面（淹没在静止液体中的部分）到自由液面或自由液面的延长面间投影所包围的一块空间体积。它的计算式 是一个纯数学体积计算式。作用在曲面上的垂直分力的大小等于压力体内液体的重量，并且与压力体内是否充满液体无关。表示由两个形状、尺寸和淹深完全相同的曲面所构成的容器，容器内盛有某种液体。 流体力学第二章-第6节-作用于曲面的液体压力全文共31页，当前为第7页。 * 压力体 曲面和自由液面或者自由液面的延长面包容的体积 实压力体 压力体充满液体 虚压力体 压力体中没有液体 静止液体作用在固体壁面上的总压力 这三个压力体的大小均为VOAB.所以，对于同一曲面，当液体深度不变，只是液体的相对位置不同时，压力体与曲面的相对位置不同,但压力体的大小并不改变，曲面所承受的垂直分力的大小也不变化，只是方向改变而已。 流体力