微波集成传输线课件.pptxVIP

微波集成传输线;引 言 ：;特 点：;本章讨论问题：;§4.1 带状线（三板线）;三板线续一：的特点;带状线的TEM特性：;;;TEM特性（续三）;? Z0;近似方法：;近似方法（续一） 导体带与一边接地板之间单位长度电容为:;;此公式假定厚度为0，精度为1％ 。 由此式可见，对（A）式求导得 1.7－2（W/b）0,所以单调递增?? 带状线的特性阻抗随导体宽W增大而减小 通常都是给定基片材料εr，b设计导体带 宽W;;0.35;;? 1.7( w ) ? (0.352 ? x) ? 0;科恩（Cohns.B 1955）最先用保角变换求 得零厚度导体带带状线的特性阻抗。对于 非零导体导体带，他将厚度影响折合成宽 高比（W/b）来计算，从而得到如图4.1-2 （a）的实用特性阻抗曲线。 其精度约为1.5％ (书p106）;应用曲线 若给定εr、w、b 便可查得 特性阻抗值；若给定Z0、εr、b便可求 得导体宽度。;;近似方法（续十一）;0 r;;③ 衰减常数;2．带状线的静态近拟数值解法——;?2?(x, y) ? 0;n a;静态近拟数值解法(续三);? ? ?1;;Q ? ? ?s (x)dx ? W;C1=Q/V;§4.2 微带线（microstrip line）;microstrip line (continue1);主要模式TE—TM波场 纵向场——由分界面处Ex Ey引起（相对横 向场来说很小?近似为0?TEM波） 分析方法：准静态法（txdvlOvwdwlftdssurdfk） 色散模型法（glvshuvlrqtp rgho） 全波分析法+ixoozdyhdqdo|vlv,;微带线的准TEM特性;txdvlOvwdwlftdssurdfkt+frqwlqxht4,;;a;曲线拟合;Fkdudfwhulvwlftlp shgdqfht+Frqwlqxht4,;对t≠0?等效为导体增宽（4.2-8式）;书上图4.2-3给出了计算结果图;2 衰减常数 dwwhqxdwlrqtfrqvwdqw;dwwhqxdwlrqtfrqvwdqwt+frqwlqxht4,;实际上并非如此，且电流在导体带和接 地板内为非均匀分布，需用惠勒增量电 感法修正(IEEE-MTT 1979);（平板电容公式） 定义填充系数q为;;微带线的近似静态场解法;微带线的近似静态场解法(续一);微带线的近似静态场解法(续二);微带线的近似静态场解法(续三) 这两个分段函数在分界面y＝h必须连续 所以;微带线的近似静态场解法(续四);微带线的近似静态场解法(续五);微带线的近似静态场解法(续六);3。微带线的色散特性与尺寸限制;微带线的色散特性与尺寸限制（续一）;微带线的色散特性与尺寸限制（续二）;§3.8电介质的极化 . 极化强度;4．??带线的谱域分析(全波分析);?;因为对电场y＝0为电 壁，所以为0;1;利用;spectral domain approach SDA (continue5);spectral domain approach SDA (continue6);4.3 耦合带状线及耦合微带线;;;耦合线理论与奇耦模分析方法 (续一);耦合线理论与奇耦模分析方法 (续二);1 奇耦模分析方法——利用对称性;rgg2hyhqth{flwdwlrqtp hwkrgvt+frqwlqxht4,;rgg2hyhqth{flwdwlrqtp hwkrgvt+frqwlqxht5,;rgg2hyhqth{flwdwlrqtp hwkrgvt+frqwlqxht6, 奇模电抗——奇模激励下，单根导带对地的 特性阻抗Z0o;rgg2hyhqth{flwdwlrqtp hwkrgvt+frqwlqxht7,;B. 奇耦模方法;E 1t奇耦模方法（frqwlqxh4）;E 1t奇耦模方法（frqwlqxht5）;E 1t奇耦模方法（frqwlqxht7）;E 1t奇耦模方法（frqwlqxht8） 设电源时谐变化，由基尔霍夫定律有;E 1t奇耦模方法（frqwlqxht9） 同除dz，注意到L1＝L C＝C1+Cm 即有4.3-9式;4.3-9前2个Eq变为:;E 1t奇耦模方法（frqwlqxht;）;E 1t奇耦模方法（frqwlqxht） 于是;耦模激励状态;耦模激励状态 +frqwlqxh t4,;耦模激励状态 +frqwlqxh t5,;均匀填充介质的对称线-TEM波 对于均匀填充介质的对称线——TEM波 奇模偶模相速度必须相等则：;均匀填充介质的对称线-TEM波+frqwlqxht4, 所以;均匀填充介质的对称线-TEM波+frqwlqxht5,;耦合带状线的特性;i;图解法;4．耦合微带特性分析 本质?非均匀填充介质?传输混合模：1.准静 态法