磁场强毕奥萨伐尔定律及运动电荷产生的磁场解析.pptxVIP

磁场强毕奥萨伐尔定律及运动电荷产生的磁场解析第1页/共23页 2 前 言 静止电荷对静止电荷和运动电荷的作用，均满足库仑定律。运动荷对静止电荷的作用不遵守库仑定律，而高斯定律仍然成立。静止的电荷周围—电场。主要内容：1.描述磁场的基本物理量——磁感应强度。2.反映磁场性质的两条定理——磁场的高斯定理和安培环路定理。磁现象与电现象有很多相似之处，但要注意不同之处。3.磁介质的性质。运动的电荷周围—电场和磁场。第2页/共23页 31.磁铁及其特性天然磁铁----磁铁矿（Fe3O4）人造磁铁：NSSN特性：1）能吸引铁、钴、镍等物质--这种性质叫磁性。2）具有两极且同性相斥，异性相吸。3)目前还无法获得磁单极。2.电流的磁效应、磁性的起源INS1）磁铁与电流的相互作用；2）电流与电流的相互作用；NSNSI一、磁的基本现象第3页/共23页 4 电流周围具有磁性，电流与磁铁、电流与电流之间都有具有相互作用，一个载流线圈的行为与磁铁的行为一样。并且电流与电流之间以及电流与磁铁之间的相互作用与磁铁和磁铁之间的相互作用具有相同的性质。结论：安培假说：（1822年）一切磁现象都起源于电流。-+SNNS总结：一切磁现象都可以归结为运动电荷（即电流）之间的相互作用。磁场力是电荷之间的另一种力。电与磁之间存在着内在的联系。 磁铁的磁性是由于其中存在着微小的环形分子电流，分子电流相当于一个基元磁铁都要产生磁效应。 整个物体的磁效应就是所有分子电流对外界磁效应的总和。磁性物质的本质在于其分子电流的有序排列 。第4页/共23页 5磁铁和运动电荷（电流）会在周围空间激发场---磁场电流磁场电流注意：无论电荷是运动还是静止，它们之间都存在着库仑相互作用，但只有运动着的电荷才存在着磁相互作用。磁场的基本性质：对运动电荷（电流）有力的作用。二、磁场1）磁场对磁铁、对电流、对运动电荷均有磁作用力；2）载流导体在磁场中移动时，磁场的作用力对它作功。磁场是一种物质，恒定磁场—在空间的分布不随时间变化的磁场。 磁铁与磁铁，磁铁与电流，电流与电流之间都是通过磁场相互作用的。磁场是一种客观存在，是物质存在的一种形式。其物质性体现在：第5页/共23页 6 当运动电荷速度与磁场方向垂直时受到洛伦兹力 fL 最大。 当电荷运动速度与磁场方向一致时电荷受力为 0 。 当把运动电荷放在磁场中后，它会受到一种与其速度有关的力，这个力称为洛仑兹力。三、磁感应强度描述磁场性质的基本物理量。1.磁感应强度的定义定义：磁感应强度大小：第6页/共23页 7单位:特斯拉（T）。方向:小磁针在该点平衡时， N 极的指向。注意： 的大小和方向是分别定义的；四、毕奥—萨伐尔定律研究一段电流元产生磁感应强度的规律。表述：电流元 在空间 点产生的磁场 为：电流元 ：方向：线元上通过的电流的方向。大小：第7页/共23页 8真空中的磁导率的方向：从电流元所在位置指向场点P。一段载流导线产生的磁场： 的方向垂直于 和 所形成的平面。 的方向。大小：方向：为 与 之间的夹角。第8页/共23页 94.求 B 的分量 Bx 、By 、Bz ;求总场。5.由3. 确定电流元的磁场2.分割电流元;1.建立坐标系;计算一段载流导体的磁场2.应用毕萨定律解题的方法直角坐标系：第9页/共23页 10例1:一段有限长载流直导线,通有电流为 I ,求距 a 处的 P 点磁感应强度。解:分割电流元第10页/共23页 11讨论:1.无限长载流直导线的磁场：2.半无限长载流直导线的磁场：3.半无限长载流直导线的磁场：第11页/共23页 12例2：一正方形载流线圈边长为 b,通有电流为 I，求正方形中心的磁感应强度 B。解：o 点的 B 是由四条载流边分别产生的，它们大小、方向相同，B= B1+ B2+ B3+ B4= 4B14.载流导线延长线上任一点的磁场第12页/共23页 13 分割电流元为无限多宽为 dx的无限长载流直导线；解：以 P 点为坐标原点，向右为坐标正向；电流元电流例3：一宽为 a 无限长载流平面，通有电流 I , 求距平面左侧为 b 与电流共面的 P 点磁感应强度 B 的大小。第13页/共23页 14例4：一载流圆环半径为R 通有电流为 I，求圆环轴线上一点的磁感应强度 B。解：将圆环分割为无限多个电流元； 电流元在轴线上产生的磁感应强度 dB 为：R在 x 轴下方找出 dl 关于 x 轴对称的一个电流元 Idl’， 由对称性可知，dl 和 dl’ 在 P 点产生的 dB 在 x 方向大小相等方向相同，垂直x方向大小相