透镜参数的测量.docxVIP

透镜参数的测量 7.1.1 透镜参数的测量 （本文内容选自高等教育出版社《大学物理实验》） 透镜是使用最广泛的一种光学元件，眼球也是一种透镜，我们正是通过这一对透镜来观看周围世界的。透镜及各种透镜的组合可形成放大的或缩小的实像及虚像。人类就是利用透镜及其组合观察到遥远宇宙中星体的运行情况以及肉眼看不见的微观世界的。 透镜是用透明材料（如光学玻璃、熔石英、水晶、塑料等）制成的一种光学元件。一般它由两个或两个以上共轴的折射表面组成。仅有两个折射面的透镜称单透镜，由两个以上折射面组成的透镜称组合透镜。多数单透镜的两个折射曲面都是球面或一面是球面而另一面是平面，故称其为球面透镜，它可分为凸透镜、凹透镜两大类，每类又有双凸（凹）、平凸（凹）、弯凸（凹）三种。两个折射面有一个不是球面（也不是平面）的透镜称为非球面透镜，它包括柱面透镜、抛物面头颈等。根据厚度的差异，透镜可分为薄透镜和厚透镜两种。连接透镜两表面曲率中心的直线称为透镜的主轴。透镜两表面在其主轴上的间隔与球面的曲率半径相比不能忽略的，称为厚透镜；若可略去不计，则称其为薄透镜。实验室中常用的透镜大多为薄透镜。根据聚光性能的差异，透镜又可分为会聚透镜和发散透镜两种。 描述透镜的参数有许多，其中最重要、最常用的参数是透镜的焦距。利用不同焦距的透镜可以组合成望远镜、显微镜等。透镜将物成像，决定像的质量的一个重要参数就是像差，像差有多种，如果测得透镜的像差，就可以以一定的方法来消除像差提高成像质量。 通过本实验要求同学们了解激光的扩束系统，光源、物、像间的关系以及球差、色差产生的原因；熟练掌握扩束光源、光具座上各种光学元件的调节并且测量薄透镜的焦距和透镜的球差和色差。 实验原理 光源扩束 如图 7.1.1-1 所示。当一焦距很短的凹透镜 F1（焦距为 f1）的像方焦点和一个焦 距较长的凸透镜 F2（焦距为 f2）的物方焦点重合时，可将一光斑大小为 r1 的入射平行光扩大为光斑大小为 r2 的 n 倍的平行光 2 3 PAGE PAGE 4 图 7.1.1-4），在像屏上可分别获得放大和缩小的实像。C、D 间距离为 l，通过物像公式，可得 L2 ? l 2 f ? （4） 4L 通过（4），只要测得 L、l，即可获得焦距 f。 测凹透镜的焦距 凹透镜是一发散透镜，物经其仅能成虚像，虚像不能用像屏接受，这样无法直接用物成像的方法来计算焦距，但可利用凸透成的像作为凹透镜的物，使其成实像。利用物象公式可以计算出凹透镜的焦距，注意凹透镜的物、像焦距的符号及物距、像距的符号。此时利用下式 1 ? 1 ? 1 p p f （5） 可以计算出凹透镜的焦距。注意凹透镜的像方焦点在物空间，物方焦点在像空间。实验中应使物距、像距均大于 0，才能用屏接收到实像，如图 7.1.1-5 所示。 组合望远镜 简单的望远镜如图 7.1.1-6 所示。物镜像方焦点 F 1 和目镜的物方焦点 F2 相重合，从远物上一 点 P 射来的平行光束经物镜后会聚于 P’点；再经目镜后成为一束平行于直线 P’O2 的平行光束，最后像位于无限远处。 望远镜的放大本领为 M ? f1 f 2 （6） 由此可见物镜的焦距 f1 越长，目镜的焦距 f2 越短，则望远镜的放大本领就越大。 球差、色差 在近轴条件下，理想成像能近似成立。但在实际应用中，为了增大视场和提高像的光照度，以至于不能满足近场光线的条件。这时近场成像与实际成像存在差距，即像差。像差一般分为单色像差和色像差。单色像差有球面像差、彗形像差、像散、畸变、像的弯曲等，透镜的大孔径引起前两种像差，透镜的大视场引起另几项像差。对于非单色光，因色散作用可能引起色像差。本实验中主要测量球差和色差。 球面像差（球差） 在透镜孔径较大时，从轴上一物点发出的光经球面折射后不再交于轴上一点，如图 7.1.1-7 所示。球差的大小与光线的孔径有关，孔径可用孔径角或入射光线在折射面上的高度 h 来表示。一般定义高度为 h 的光线在像方与主轴交点 A 到近场光线与主轴交点 B 之间的距离为纵向球差。线段 AB 与光线行进方向一致时为正球差，反之为负球差。远场光线和近场光线像的高度差为横向球差。 色差 由于透镜对不同波长的光的折射率不同，不同颜色的光所成的像的大小、位置会有所不同，不同色光成像间的高度差称为横向色差，位置差称为轴向色差，设长波长光的像点为 Q’，短波长光的像为 Q’’，Q’靠近透镜时为负色差，Q’’靠近透镜时为正色差，如图 7.1.1-8 所示。 实验内容 早期光学实验大都使用白光源，对环境要求较高，实验者在一个黑暗的房间里操作，不利于操作者的身心健康。随着激光器成本的降低，目前，几何光学实验基本采用激光器作光源，由于激光器具有高亮度，单色性等性能，大大改善了实验的环境。 本实