电子衍射分析和总结.docx

电子衍射 电子衍射实验对确立电子的波粒二象性和建立量子力学起过重要作用。历史上在认识 电子的波粒二象性之前，已经确立了光的波粒二象性．德布罗意在光的波粒二象性和一些实验现象的启示下，于 1924 年提出实物粒子如电子、质子等也具有波性的假设。当时人们已经掌握了Ｘ射线的晶体衍射知识，这为从实验上证实德布罗意假设提供了有利因素． 1927 年戴维孙和革末发表他们用低速电子轰击镍单晶产生电子衍射的实验结果。两个月后，英国 的汤姆逊和雷德发表了用高速电子穿透物质薄片的办法直接获得电子花纹的结果。他们从实 验测得电子波的波长与德布罗意波公式计算出的波长相吻合，证明了电子具有波动性，验证 了德布罗意假设，成为第一批证实德布罗意假说的实验，所以这是近代物理学发展史上一个重要实验。 利用电子衍射可以研究测定各种物质的结构类型及基本参数．本实验用电子束照射金属银的薄膜，观察研究发生的电子衍射现象。 实验目的 拍摄电子衍射图样，计算电子波波长。 验证德布罗意公式。 二 实验原理 电子衍射是以电子束直接打在晶体上面而形成的。在本仪器中我们在示波器的电子枪 和荧光屏之间固定一块直径约为 2.5cm 的圆形金属膜靶，电子束聚焦在靶面上，并成为定向电子束流。电子束由 13KV 以下的电压加速，通过偏转板时，被引向靶面上任意部位。玻壳 上有足够大的透明部分，可以观察内部结构，电子束采用静电聚焦及偏转。 若一电子束以速度? 通过极薄的晶体膜，这些电子束的德布罗意波的波长为： ? ? ? h p （1） 式中普朗克常数，p 为动量。设电子初速度为零，在电位差为U 的电场中作加速运动。在电位差不太大时，即非相对论情况下，电子速度 ? ?? c （光在真空中的速度） ，故 m ? m / 0 ? m 1 ?? 1 ?? 2 c2  m ?0 为电子的静止质量。它所达到的速度 可由电场力所作 ? 的功来决定： 1 p2 eU ? m? 2 ? 2 2m （2） h 1 h 1 2em U ?? ? （3） e m h e m h eh 式中 为电子的电荷， 为电子质量， 为普朗克常量，然后将 0 、 、 代入（3） 得 U? ? ? 1.225 U （4） 其中加速电压U 的单位为 V， ? 的单位为10 ?10 米。由式（4）可计算与电子德布罗意 平面单色波的波长。而我们知道，当单色 X 射线在多晶体薄膜上产生衍射时，可根据晶格的结构参数和衍射环纹大小来计算X 射线的波长。所以，类比单色 X 射线，也可由电子在多晶体薄膜上产生衍射时测出电子的波长? 。如 ? ? 与? 在误差范围内相符，则说明德布罗意假设成立。下面简述测量? 的原理。 晶体是由原子（或离子）有规则地排列而组成的，如图 1 所示，晶体中有许多晶 面（即相互平行的原子层），相邻两晶面的间距为d ，它实际上是一种三维光栅。当具有一定速度的平行电子束（X 射线）通过晶体时，则电子（X 射线）受到原子（或离子）的散射。而电子束（X 射线）具有一定的波长? 。 图 1 根据布拉格定律，当相邻两晶面上反射电子束（X 射线）（如图中的 I、II 线）的程差?符合下述条件时，可产生相长干涉，即 ? ? 2d sin? ? n? （n＝1、2、3，………） （5） 式中? 为入射电子束（或反射电子 束）（X 射线）与某晶面间的夹角，称掠射角。式 5 为布拉格公式，，它说明只有在衍射角等于入射角的反射方向上，才能产生加强的反 射，而在其他方向，衍射电子波（X 射线）很微弱，根本就观察不到。一块晶体实际上具有 很多方向不同的晶面族，晶面间距也各不相 d d d 同，如 1 、 2 、 3等（左图 2）。只有符合 式（5）条件得晶面，才能产生相长干涉。以 上介绍得 图 2 晶体（元素或化合物）成为单晶。对同一材料，还可以形成多晶结构，这指其中含有大量各种取向的微小单晶体，如用波长为? 的电子束射（X 射线） 入多晶薄膜，则总可以找到不少小晶体，其晶面与入射电子束（射线）之间的掠射角值为? 能满足布拉格公式（5）。所以在原入射电子束（X 射线）方向成2? 的衍射方向上，产生相应于该波长的最强反射，也即各衍射电子束（X 射线）均位于以入射电子束（X 射线）为轴 半顶角为2? 的圆锥面上。若在薄膜的右方，放置一荧光屏，而屏面与入射电子束（X 射线） 垂直，则可观察到圆环状的衍射环光迹（图3）。在λ值不变的情况下，对于满足式（5）条件的不同取向的晶面，半顶角2? 不相同，从而形成不同半径的衍射环。 图 3 这里再进一步介绍如何来标志晶体中各种不 同艰巨和去向得晶面族。单晶体的得原子（或离子）按某种方式周期性地排列着，这种重复单元称为原胞，各种晶体的原胞结构不同，例如有面心立方、体心立方等等。面心立方晶胞的三边相等