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第三章热力学函数
3.1引言
3.2Legendre变换
3.3热力学函数
3.4Jacobi行列式
3.5Maxwell关系
3.6热力学第三定律
3.7应用
3.1引言
热力学第零、第一和第二定律(分别给出了T,U,S):
≤−�
有了热力学第零、一、二定律之后，热力学体系已经自洽和完整，
可以只用系统参量描述系统过程，而不必借助外界参数。
原始参量：力学参量、几何参量、电磁学参量、化学参量
热力学参量：温度、内能，熵、焓
3.1引言
热力学第零、第一和第二定律(分别给出了T,U,S):
≤−�
有了热力学第零、一、二定律之后，热力学体系已经自洽和完整，
可以只用系统参量描述系统过程，而不必借助外界参数。
高级参量：内能,=,…、熵、焓
选择以高级参量为自变量，更多的选择可以简化描述和计算：,
,对绝热膨胀过程非常好用，但对等压、等温过程就很不方便。
3.2Legendre变换
某个函数里包含了系统的信息
其他物理量通常是该函数的某个偏微分
例如：哈密顿量,包含了和随时间的改变
一般称为对偶参量
3.2Legendre变换
使用对偶参量为自变量时，应该如何改变函数形式，使得函数里包含
的信息保持不变？
Legendre变换
注：
实现切线斜率和
截距的一一映射。
3.2Legendre变换
经典力学里的Legendre变换
拉格朗日表述和哈密顿表述的转化：
哈密顿描述和拉格朗日描述二者完全等价
经典力学里的Legendre变换和热力学里的Legendre变换相差一个
负号
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