流体力学第4章.ppt

能量方程中，应力张量做功耗散函数Φ(4.6.6)(4.6.7)应力张量做功能量方程连续性方程(4.6.8)(4.6.9)(4.6.10)能量方程基本微分方程组(4.6.11)第4章流体力学基本方程组4.1物质积分的随体导数4.1.1线段元、体积元和面积元的随体导数（1）线段元的随体导数在流场中任取一线段元δr，它是矢径r和r0之差线段元δr的随体导数为(4.1.1)(4.1.2)根据梯度定理，速度分量的微分可以表示为线段元δr的随体导数（2）体积元的随体导数体积元的随体导数是体积元的变化率(4.1.3)(4.1.4)速度散度的定义考虑到速度通量等于体积元的变化率，速度散度的定义式体积元的随体导数(4.1.5)(4.1.6)（3）面积元的随体导数柱体微元体积面积元δS的随体导数(4.1.7)式的张量表示为4.1.2线积分、面积分和体积分的随体导数（1）线积分的随体导数(4.1.7)(4.1.8)(4.1.9)（2）流体面积分的随体导数（3）流体体积分的随体导数任一标量函数的体积分的随体导数(4.1.10)(4.1.11)对于任一矢量函数a的体积分的随体导数矢量函数a的体积分的随体导数另一形式(4.1.12)(4.1.13)4.2连续性方程4.2.1质量守恒定律4.2.2积分形式的连续性方程（1）积分形式的连续性方程(4.1.14)(4.2.1)(4.2.2)(4.2.3)（2）控制体和控制面4.2.3微分形式的连续性方程（1）微分形式的连续性方程图4.1控制体和控制面图4.2流管(4.2.4)(4.2.5)（2）直角坐标形式的连续性方程（3）定常运动的连续性方程(4.2.6)(4.2.7)（4）不可压缩流体的连续性方程（5）流管中平均运动的连续性方程两个应用公式由质量守恒定理，微元质量的时间导数为零，即(4.2.8)(4.2.9)(4.2.10)两个应用公式(4.2.11)(4.2.12)4.3运动方程4.3.1动量定理的表达式动量定理的表达式4.3.2积分形式的动量方程(4.3.1)(4.3.2)4.3.3微分形式的动量方程(1)运动方程流体动量的变化率应用奥高公式有(4.3.3)(2)直角坐标形式的运动方程(4.3.4)(4.3.5)(4.3.6)(3)兰姆-葛罗米柯()运动方程于是速度的随体导数变成(4.3.7)式称为兰姆-葛罗米柯运动方程。4.3.4动量矩定理的表达式动量矩定理的表达式(4.3.7)（1）积分形式的动量矩定理流体动量矩体积分的随体导数动量矩定理（2）微分形式的动量矩定理(4.3.8)(4.3.9)流体动量矩的变化率微分形式的动量矩定理4.4能量方程4.4.1能量守恒定律能量守恒定律可以写为：4.4.2积分形式的能量方程(4.3.10)(4.4.1)4.4.3微分形式的能量方程(1)微分形式的能量方程内能和动能总和的体积分的随体导数(4.4.2)上式是微分形式的能量方程。微分形式的能量方程可用张量表示（2）直角坐标形式的能量方程(4.4.3)(4.4.4)（3）微分形式的能量方程的另一种形式(4.4.5)(4.4.6)(4.4.7)(4.4.8)张量表示（4.4.9）式在直角坐标系中的形式为(4.4.9)(4.4.10)(4.4.11)4.5本构方程4.5.1广义牛顿定律的基本假定1)运动流体的应力张量P在流体运动停止后，趋于静止流体的应力张量；2)流体中一点的应力是该点瞬时变形率的线性函数；3)流体各向同性，即流体的所有物性在各个分向上都相同；4)不可压缩流体的粘性，仅用动力学粘性常数μ来表示。依据假定1)依据假定2)依据假定3)(4.5.2)(4.5.1)(4.5.3)(4.5.4)(4.5.5)(4.5.6)(4.5.7)(4.5.8)4.5.2广义牛顿公式在斯托克斯假设下，广义牛顿公式:(4.5.9)(4.5.10)(4.5.11)广义牛顿公式的分量形式(4.5.12)(4.5.13)(4.5.14)不可压缩流体的广义牛顿公式为4.6流体力学基本方程组4.6.1微分形式的基本方程组（