切向和法向分量课件.pptVIP

11.13.切向和法向分量概述：质点沿曲线运动时的速度相切于其运动路径，但加速度并不如此。而把其加速度分解到其运动路径的切向和法向时可以对其加速度进行方便的研究。本节内容?质点的平面运动?质点的空间运动

质点的平面运动y首先设想一个质点如图et’所示的平面上做曲线运动。设P为某时刻的位置，在P点，记单位矢量e与enP’t运动轨迹相切，指向运动方向（图11.21a），et记et位矢量。’’为P相对应的单POx图11.21a

将e和e’’，如图11.21btt移于同一坐标原点O得Δe大小为2sin(Δθ/2)，且Δet△θet’tet△θ/2O’r由得图11.21b（11.35）由于质点的速度v与运动路径相切则V=vet(11.36)对其两边关于t求导得

（11.37）由于其中ds/dt=v,de/dθ=e，tdθ/ds=1/ρ(ρ为曲率半径，图11.22)n圆心Δθ=Δs/ρyet’ρP’ΔθΔsetPOx图11.22

所以（11.38）将公式代入得（11.39）（11.40）因此两分量分别为综上：加速度的切向分量反应质点运动速率变化的快慢，而法向分量反应质点运动方向的变化。只有当加速度的两个分量都为零时，加速度才会为零。

应用：质点运动的加速度的法向分量与路径的曲率半径有关，这一点在设计飞机机翼、火车铁轨以及凸轮的结构或尺寸时常被考虑在内，为了避免空气流过机翼是加速度的突然变化，机翼的轮廓常常设计成流线形的，同样对于火车铁轨，为避免加速度的突然变化（不利于设备和旅客）常常在直铁轨和圆弧铁轨间加过渡性的特殊铁轨。通过过渡曲线防止了加速度的突变，是加速度连续的变化。如下图：

机翼铁轨凸轮

质点的空间运动和、的关系在空间的质点的移动中同样适用,然而由于空间曲线在P点有无数条直线与P点的切线方向垂直（图11.24a），因此，有必要更准确的定义单位矢量en。yyet’切面ΔP’eetet’tPetxxΔθzz

y密切面xoy面内曲线的密切面是不是xoy面？et’et’’P’et密切面Px肯定是！yz密切面en（在密切面内）结论：质点在P处的加速度可以分解为两个分量，一个沿切线方向，另一个沿主法etPxeb（垂直于密切面）线e方向。bz

11.14径向和横向分量在某些平面运动中，质点P的位置，由极坐标r和θ（图11.25a）确定。这样就可以将质点的速度和加速度方便的分解到平行于垂直于OP的方向上（图11.25b）。分量e和e分别称为径向分量和横rθ向分量的单位向量。eθerPPrr=rerθθOO图11.25b图11.25a

与11.13相似通过求导得到：（11.41）-e代表与e反向的单位向量（图11.25c）通过微分r的连锁规则，我们对e，e关于时间t求导rrθΔeθeθer’eeθ’ΔrerΔθO’Δθ

用点来代替关于t的导数（11.42）为获得质点P的速度v，P点的位置矢量r可由标量r和单位矢量e表示，对其两边关于t求导得r或由（11.42）得（11.43）为获得加速度再次对其关于时间t求导

联立和，提出e和e得rθ（11.44）速度和加速度在径向和横向的分量的大小为（11.45）（11.46）特别的注意到a不等于v对时间的导数，ar也不等于v对时间的导数θrθ

在质点绕圆心O做圆周运动中，由于r为常量，公式（11.43）和（11.44）分别变为以下内容为展扩

质点运动的空间扩展：柱面坐标y质点P的空间位置，有时通Pz过它的柱面坐标R,θ，z（图11.26a）表示xRθz图11.26a

方便的用单位向量，和k（图11.26b）将质点P的位置矢量r分解到这些单位矢量的方向上，得到ykeθPeRrzkx（11.48）θReRz图11.26b和分别表示在水平面xy平面上的径向矢量和横向矢量，矢量k代表轴的方向在方向和大小上的常量，我们容易证明

讲完毕述

谢谢