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第一章绪论
1.1土塑性力学的研究对象及其特点
物体在外力作用下会产生变形。如果撤除作用在物体上的外力,变形将随之
消失,物体完全恢复到原有的形状和尺寸,物休的这种变形称为弹性变形,并认
为物体在外力作用下处于弹性变形阶段。如果撤除作用在物体上的外力,物体不
能完全恢复到原有的形状和尺寸,而残留一部分变形。恢复的那部分变形称为弹
性变形,残留的那部分变形称为塑性变形,并认为物体在外力作用下处于弹塑性
变形阶段。
物体在弹性变形阶段,总变形等于弹性变形;在弹塑性变形阶段,总变形等
于弹性变形和塑性变形两部分之和。在弹塑性变形阶段,弹性变形可以等于零,
此时可称为完全塑性变形阶段。
图1-1低碳
钢拉伸应力-应
变关系
图1-1表示低碳钢拉伸应力-变关系曲线,材料在发生屈服(图中B点)以
前处于弹性变形阶段,发生屈服后处于弹塑性变形阶段。对低碳钢,弹性变形阶
段和弹塑性变形阶段有较明确的界限。图1-2表示一组饱和粘土各向等压力固
结三轴压缩试验应力一应变关系曲线,曲线上不存在明确的弹性变形阶段和弹塑
性变
形阶段的界限,或者说上体变形很小时就进人弹塑性变形阶段,基本上不存在弹
性变形阶段。在变形很小的时候也伴随着不可恢复的塑性变形。图l-2表示对
上体加荷至点A,然后卸载和再加载,从图中可看出加荷至点A时所产生的弹性
变形和塑性变形。
塑性力学是连续体介质力学的一个分支。它研究物体处于弹塑性变形阶段时
的应力和变形。它与弹性力学有着密切的关系。弹性力学中大部分基本概念和处
理问题的方法
图1-2饱和粘
土各向等压力
固结排水三轴压缩试验应力-应变关系
都可以在塑性力学中得到应用。塑性力学中应用的平衡方程,几何方程和弹性力
学中的相同,不同的是本构方程。在弹性力学中,本构方程通常称为物理方程,
采用广义虎克定律,而在塑性力学的分析中采用各种弹塑性本构方程。广义讲,
自然界一个作用与其产生的响应之间的关系称为本构关系。本构关系的数学表达
式称为本构方程。如在导体两端施加电压将产生电流,电压与电流之间的关系称
为本构关系,最简单的是欧姆定律。又如描述水位差与渗流之间关系的达西定律,
也是本构关系。在弹塑性力学中本构方程是指其应力-应变关系的数学表达式。
弹性变形阶段的本构方程是广义虎克定律。在弹塑性变形阶段,应力与应变
的关系要比弹性变形阶段复杂得多。材料不同、受力状态不同,其应力应变性状
不同。在塑性力学中没有一个象广义虎克定律那样统一的本构方程。物体在弹塑
性变形阶段,应力~应变关系具有下列特点:
(1)应力与应变呈非线性关系。但应注意非线性不是弹塑性变形价段的充
分条件,有的弹性材料其应力~应变关系亦呈非线性关系,非线性弹性力学专门
研究应力~应变关系呈非线性的弹性材料。
(2)塑性变形是不可逆的,因此应力与应变之间不再存在单值对应的关系。
从图l-3中可以清楚看到。
(3)物体产生的应变不仅与当前的应力状态有关,而且还与其应力路径(或
者说加荷历史)有关。
通常,塑性力学是以金属材料试验为基础的,主要研究对象是金属材料。土
塑性力学的试验基础是土工试验,主要研究对象是工程用土。为区别起见,有时
前者称为金属塑性力学。金属塑性力学和土塑性力学都属于塑性力学,只是研究
对象不同。土的应力、应变关系比金属材料的应力~应变关系更复杂,土塑性力
学内容更为丰富。
图1-3弹性变形和塑性变形
工程用土与金属材料的主要区别是什么呢?金属材料是工厂生产的,而土是
自然历史的产物,不是工厂的产物。工程用上与金属材料在结构形式上有很大的
区别。金属材料是固体,是品体结构,结构比较均匀;而土体是多相体,且是多
矿物组合体,结构比较复杂。未饱和土存在固相、液相和气相三相。固相包括
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