电器理论基础第六章作业.pdfVIP

6-1

（1）铁芯和气隙中磁力线分布情况如下图：

(2)

6-2

铝制圆环：

铁质圆环：

H平均值没变，B平均值变大，值变大。

H0；；。

6-3

内环：

外环：

平均半径处：

（2）

要使值不变，由于A不变，则要使B不变。

线圈电流要增大7.57-0.57.07（A）

6-4

（1）左边铁芯柱中的磁通为零，则

（2）右边铁芯柱中磁通为零，则

（3）中间铁芯柱中磁通为零，则

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工作气隙：

非工作气隙：

衔铁与磁轭间：

6-6

（1）同轴圆柱：

（2）采用磁场分割法

两磁极间的平行六面体：

3个半圆柱：

3个半圆筒：()

1个圆柱：

1个圆筒：()

2个球体：

2个球壳：

总的气隙磁导：

6-7

考虑铁心磁阻：沿铁心柱高度，磁势分布为线性的，漏磁通沿铁心柱分布是非线性的。

不考虑铁心磁阻：沿铁心柱高度，磁势为恒定值，漏磁通沿铁心柱分布是线性的。

6-8

直流电磁系统的衔铁处于闭合位置时，铁心柱上的漏磁通比衔铁处于起始位置的时候小。

在磁路计算中，计算衔铁处于闭合位置时，此时气隙小，漏磁通少，对计算造成的误差在允许的范围内，故可忽略。

6-9

由于中间磁极的截面积是两边磁极的截面积的两倍，故可将该E形的电磁系统拆为两个U形电磁体统进行计算。

不计铁心磁阻，该电磁系统拆为两个如下图所示的等效磁路：

将，，

，代入上式，解得：

1250A

22500A即线圈的磁动势等于2500A

6-10

由于，所以，b0.013m，

。

解得：

当y0时，即在铁心柱底部时，为最大值

6-11

衔铁在运动过程中，电磁系统线圈输入的能量，转化为衔铁等运动部件的动能，弹簧势能，摩擦能及电磁系统中线圈和铁心的功率损耗。当衔铁达到其吸合

位置后，仍从电源吸取能量，用来抵消电阻发热所消耗的能量，以及磁场的能量损耗。

6-12

变更激磁电流的方向，应用麦克斯韦吸力公式求得的电磁吸力不需要改变方向。因为从麦克斯韦吸力公式可以看出，铁磁物体表面只有法向分量的力，不受

磁力线方向的影响。

6-13

直流电磁系统，恒磁势，在释放位置上气隙固定，，电流，若吸力减小为原来的0.5，则电流为原来的，

即所以线圈电路需要串联电阻。若不串联

电阻，可以改变电压，使电压降为

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，电源电压不变，f增大,减小，电磁吸力减小，磁势减小。

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分磁环改用铝材，损耗大，温升高；改用铁磁材料不导电，无法感应电流，不能起到分磁环的作用。当分磁环断裂后，接触器吸持后会产生明显的振动噪

声。不能采用绝缘的环氧树脂胶合。

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对直流电磁系统的影响：线径不变，增加线圈匝数，线圈电阻增加，电流减小，电