第四章-电路定理-(Circuit-Theorems)1.ppt

U0=6I+3I=9II=I0?6/(6+3)=(2/3)I0U0=9?(2/3)I0=6I0Req=U0/I0=6?3?6?I+–Uab+–6II0方法2：开路电压、短路电流(Uoc=9V)6I1+3I=9I=-6I/3=-2II=0Isc=I1=9/6=1.5AReq=Uoc/Isc=9/1.5=6?3?6?I+–9VIscab+–6II1独立源置零独立源保留下页上页返回(3)等效电路abUoc+–Req3?U0-+6?9V计算含受控源电路的等效电阻是用外加电源法还是开路、短路法，要具体问题具体分析，以计算简便为好。求负载RL消耗的功率。例3.100?50?+–40VRLab+–50VI14I150?5?解(1)求开路电压Uoc下页上页返回100?50?+–40VabI14I150?+–Uoc100?50?+–40VabI1200I150?+–Uoc–+(2)求等效电阻Req用开路电压、短路电流法Isc50?+–40VabIsc50?下页上页返回abUoc+–Req5?25?10V＋－50VIL已知开关S例4.1A＝2A2V＝4V求开关S打向3，电压U等于多少解线性含源网络AV5?U+－S1321A＋－4V下页上页返回任何一个含源线性一端口电路，对外电路来说，可以用一个电流源和电导(电阻)的并联组合来等效置换；电流源的电流等于该一端口的短路电流，而电导(电阻)等于把该一端口的全部独立电源置零后的输入电导(电阻)。4.诺顿定理诺顿等效电路可由戴维宁等效电路经电源等效变换得到。诺顿等效电路可采用与戴维宁定理类似的方法证明。证明过程从略。AababGeq(Req)Isc下页上页返回例1求电流I。12V2?10?+–24Vab4?I+–(1)求短路电流IscI1=12/2=6AI2=(24+12)/10=3.6AIsc=-I1-I2=-3.6-6=-9.6A解IscI1I2(2)求等效电阻ReqReq=10//2=1.67?(3)诺顿等效电路:Req2?10?ab应用分流公式4?Iab-9.6A1.67?I=2.83A下页上页返回例2求电压U。3?6?+–24Vab1A3?+–U6?6?6?(1)求短路电流IscIsc解本题用诺顿定理求比较方便。因a、b处的短路电流比开路电压容易求。(2)求等效电阻ReqReq(3)诺顿等效电路:Iscab1A4?＋－U下页上页返回4.4最大功率传输定理一个含源线性一端口电路，当所接负载不同时，一端口电路传输给负载的功率就不同，讨论负载为何值时能从电路获取最大功率，及最大功率的值是多少的问题是有工程意义的。Ai+–u负载iUoc+–u+–ReqRL应用戴维宁定理下页上页返回RLP0Pmax最大功率匹配条件对P求导：下页上页返回例RL为何值时其上获得最大功率，并求最大功率。20?+–20Vab2A+–URRL10?(1)求开路电压Uoc(2)求等效电阻Req＋－UocI1I220?+–Iab+–UR10?UI2I1下页上页返回(3)由最大功率传输定理得:时其上可获得最大功率注最大功率传输定理用于一端口电路给定,负载电阻可调的情况;一端口等效电阻消耗的功率一般并不等于端口内部消耗的功率,因此当负载获取最大功率时,电路的传输效率并不一定是50%;计算最大功率问题结合应用戴维宁定理或诺顿定理最方便.下页上页返回4.5特勒根定理(Tellegen’sTheorem)1.特勒根定理1任何时刻，对于一个具有n个结点和b条支路的集总电路，在支路电流和电压取关联参考方向下，满足:功率守恒定理证明：表明任何一个电路的全部支路吸收的功率之和恒等于零。下页上页返