2024年霍尔效应实验报告.doc

南昌大学物理试验汇报

課程名称：一般物理试验（2）

试验名称：霍尔效应

学院：专业班级：

学生姓名：学号：

试验地点：座位号：

试验時间：

试验目的：

1、理解霍尔效应法测磁感应强度的原理和措施；

2、学会用霍尔元件测量通电螺线管轴向磁场分布的基本措施；

试验仪器：

霍尔元件测螺线管轴向磁场装置、多量程电流表2只、电势差计、滑动变阻器、双路直流稳压电源、双刀双掷开关、连接导线15根。

试验原理：

1、霍尔效应

霍尔效应本质上是运动的带电粒子在磁场中受洛仑磁力作用而引起的偏转。当带电粒子（电子或空穴）被约束在固体材料中，这种偏转导致在垂直电流和磁场方向上产生正负电荷的聚积，从而形成附加的横加电场，既霍尔电场.

假如0，则阐明载流子為电子，则為n型试样；假如0，则阐明载流子為空穴，既為p型试样。

显然霍尔电场是制止载流子继续向侧面偏移，当载流子所受的横向电场力e与洛仑磁力相等，样品两侧电荷的积累就到达动态平衡，故有：

e=-

其中EH為霍尔电场，是载流子在电流方向上的平均速度。若试样的宽度為b，厚度為d，载流子浓度為n，则

由上面两式可得：

（3）

既霍尔电压（上下两端之间的电压）与乘积成正比与试样厚度d成反比。比列系数称為霍尔系数，它是反应材料霍尔效应强弱的重要参量。只要测出以及懂得、B和d可按下式计算:

2、霍尔系数与其他参量间的关系

根据可深入确定如下参量：

由的符号（或霍尔电压的正负）判断样品的导电类型。鉴别措施是电压為负，為负，样品属于n型；反之则為p型。

由求载流子浓度n.既这个关系式是假定所有载流子都具有相似的漂移速度得到的。

結合电导率的测量，求载流子的迁移率与载流子浓度n以及迁移率之间有如下关系

既=,测出值既可求。

3、霍尔效应与材料性能的关系

由上述可知，要得到大的霍尔电压，关键是选择霍尔系数大（既迁移率高、电阻率也较高）的材料。因,金属导体和都很低；而不良导体虽高，但极小，因此这两种材料的霍尔系数都很小，不能用来制造霍尔器件。半导体高，适中，是制造霍尔元件较為理想的材料，由于电子的迁移率比空穴迁移率大，因此霍尔元件多采用n型材料，另一方面霍尔电压的大小与材料的厚度成反比，因此薄膜型的霍尔元件的输出电压较片状要高得多。就霍尔器件而言，其厚度是一定的，因此实用上采用来表达器件的敏捷度，称為霍尔敏捷度，单位為.

4、伴随霍尔效应出現的几种副效应及消除措施

在研究固体导电的过程中，继霍尔效应之后又相继发現了爱廷豪森效应、能斯特效应、理吉勒杜克效应，这些都属于热磁效应。目前简介如下：

（1）爱廷豪森效应电压

爱廷豪森发現，由于载流子速度不一样，在磁场的作用下所受的洛仑磁力不相等，迅速载流子受力大而能量高，慢速载流子受力小而能量低，因而导致霍尔元件的一端较為另一端温度高而形成一种温度梯度场，从而出現一种温差电压。此效应产生的电压的大小与电流I、磁感应强度B的大小成正比，方向与一致。因此在试验中无法消去，但电压值一般较小，由它带来的误差约為5%左右。

（2）能斯特效应电压

由于电流输入输出两引线端焊点处的电阻不也許完全相等，因此通电后会产生不一样的势效应，使x方向产生温度梯度。电子将从热端扩散到冷端，扩散电子在磁场中的作用下在横向形成电场，从而产生电压。电压的正负与磁场B有关，与电流I无关。

（3）里纪-勒杜克效应电压

由能斯特效应引起的扩散电流中的载流子速度不一样样，类似于爱廷豪森效应，也将在y方向产生温度梯度场，导致产生一附加电压，电压的正负与磁感应强度B有关，与电流I无关。

（4）不等势电势差

不等势电势差是由于霍尔元件的材料自身不均匀，以及电压输出端引线在制作時不也許绝对对称焊接在霍尔片的两侧所引起的。这時虽然不加磁场也存在这种效应。若元件制作不好，有也許有着相似的数量级，因此不等势电势差是影响霍尔电压的一种最大的副效应。电压的正负只与电流有关，与磁感应强度B无关。

由于在产生霍尔效应的同步伴伴随多种副效应，导致试验测得的两极间的电压并不等于真实的霍尔电压值，而是包括多种副效应所引起的附加电压，因此必须设法消除。根据副效应产生的机理可知，采用电流和磁场换向的对称测量法，基本上能把副效应的影响从测量成果中消除。既在规定了电流和磁场正反向后，分别测量由下列四组不一样方向的