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2008年第14卷第13期中国学术期刊文摘43
基于小波变换的广义相关算法来估计位移前后特征序列的时成的光子晶体进行了比较．结果表明，由磁性材料构成的光子
延，得到刚体的旋转角位移，从而利用力与运动量的相互关系晶体更易出现带隙，磁导率对带隙结构影响很大．空气背景磁
确定出作用于微构件的超声辐射力．实验结果表明，该技术具性散射子情况，磁导率增加较小时，二个绝对光子带隙宽度逐
有速度快、精度高的检测特点，并突破了传统方法仅适合于检渐减小，直至消失．继续增加磁导率，在较低频率范围内出现
测平稳信号在非相关干扰噪声环境下应用的限制，具有较宽的一个绝对光子带隙，占空比逐渐加大，且最佳填充系数基本保
应用范围．图9表2参9(钱欣平)持不变．磁性背景空气散射子，类似地在较低频率范围内也出
关键词：机器微视觉；超声辐射力；小波变换；时延估计现了一个绝对光子带隙．磁性背景非磁性散射子与空气背景
140·30光学磁性散射子情况相似．图6参15
相位匹配下锥形光纤激发出的回廊模谐振=Excitationof关键词：光子晶体；光子带隙；磁性材料；能带图
whisperinggallerymoderesonancesbyaphase-matchedfiber140·30
taper[刊，中]／林国平(厦门大学物理系，厦f7361005)，张磊，光控光子晶体偏光片=Photoniccrystalpolarizercontro~edby
蔡志平∥光子学报．一2007，36(10)．一1781～1783polarizedopticalbeam[刊，中]／谭春华(华南师范大学信息光
分别计算不同直径下锥形光纤基模和玻璃微球谐振腔内最低电子科技学院光子信息技术广东省高校重点实验室，广州
阶径向回廊模的传播常量，利用相位匹配条件，作出了锥形光510631)，黄旭光，殷建玲∥光子学报．一2007，36(10)．一1813～
纤与石英玻璃微球腔的直径对应关系曲线．在此基础上，选择1816
锥腰直径2．8m左右的低损耗锥形光纤与直径143．1pan球形提出了一种新颖的调节液晶光子晶体光子带隙的方法．光子
度很好的玻璃微球腔进行近场耦合以激发球内的最低阶径向晶体波导通过往二维三角形光子晶体的介质柱之间填充液晶
回廊模谐振，在锥形光纤的两端进行通光测试，在输出端获得得到，光诱导液晶取向以改变液晶的折射指数从而改变光子晶
了等间距分布的窄线宽滤波谱线，其吸收峰位置与利用Mie理体的光子带隙．数值模拟结果表明：通过外界光场控制所填充
论计算的球内最低阶径向回廊模谐振峰位置相一致．图5参12的向列相液晶的方向可以对这种二维三角形介质柱光子晶体
关键词：锥形光纤；玻璃微球；回廊模；谐振腔的禁带结构进行调节．与电场调制方法相比，该光控液晶取向140·30技术具有响应速度快、结构简单的优点．这种可调光子晶体可
用转移矩阵法研究LNN型非线性平面光波导=StudyonLNN用于制作新颖的光敏偏光片．图4参19
non,nearplanaropticalwaveguidebytrnasfermatrixmethod关键词：光子晶体；液晶；偏光片；平面波展开法；光子禁带
[刊，中]／殷刚(新疆大学信息科学与工程学院，乌鲁木齐140·30
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