原子核与放射性课件.ppt

原子核与放射性闪烁体的能量线性：指闪烁体的光输出和入射粒子能量沉积的关系，多数闪烁探测器的这种关系是线性的。当粒子的能量沉积过高，闪烁体发光出饱和时会破坏这种线性。原子核与放射性时间测量和分辨率。类似于能量分辨率的定义，分辨率定义为时间测量分布的半高宽度。影响时间分辨率有脉冲幅度、脉冲前沿在阈值区涨落。原子核与放射性闪烁体的辐射效应闪烁体经过高能粒子的长时间照射后，光输出会逐渐减少，闪烁体出现颜色。因此需要对于特定实验的闪烁体的抗辐射能力进行测量。原子核与放射性显像技术原子核与放射性定义放射性药物注入人体后，显像仪探测放射性核素在脏器内的体内分布情况，以影像形式显示脏器的形态、位置、大小、功能和结构改变原子核与放射性光电倍增管的参数辐照灵敏度：标准频率和功率的光照射，电信号的输出强度和入射光强度之比。辐照灵敏度定义为安培／流明电流放大：相同光强照射下阴极电流和阳极电流之比，这个比值在光电倍增管工作时保持稳定。原子核与放射性量子效应：产生的光电子数和入射的光子数之比，和辐照灵敏度直接相关。光谱效应：辐照灵敏度随光频率的变化而产生的变化，因此光电倍增管具有仅对某些波段的光灵敏特性原子核与放射性阴极暗电流：在没有光入射的情况下，仍有电流输出。热电子发射，因此应让光电倍增管工作在较低的温度下残余气体电离：电子电离管内的残余气体，电离出的正离子会打击在打拿极上产生了新的电子，电子随后被打拿极放大产生信号，这种噪音出现在正常信号的尾端。玻璃闪烁：环境射线或玻璃内射线，引起的非正常的电信号输出。漏电流：光电倍增管内结构材料绝缘或表面的电流场发射：工作电压过高时，产生的尖端放电电子引起。原子核与放射性磁场效应：磁场的存在会影响电子的移动轨迹，而使部分电子不能被下一级的打拿极接收到，从而降低了放大倍数。光电倍增管多放置在磁场屏蔽套中，减小磁场的影响。原子核与放射性线性和饱和：入射光超过一定数值时，光阴极的光电转换达到饱和。高压过高，放大倍数大造成后几级打拿极之间的漂移电荷影响了电场分布从而造成电子增益缩小。原子核与放射性准直器由于射线的辐射的各向同性，必需用一装置来判断光辐射的来源。类型平等多孔发散型会聚型或针孔型原子核与放射性准直器的参数灵敏度空间分辨率深度响应原子核与放射性灵敏度在空气垂直准直器轴线旋转的均匀平面光源，探测器测得的通过准直器的计数率与平面光源单位面积上的放射性活度的比值。原子核与放射性空间分辨力显像装置能分辨两线源或点源的最小距离的倒数。相对计数率焦平面FLd0原子核与放射性MTF 把实物对比度转化为图像对比度的方法空间周期和频率MTF＝1MTF＜1原子核与放射性R是F的函数，在某一个深度上有一最小分辨距离其2倍分别为焦点远限和焦点近限焦平面FL原子核与放射性时间特性：脉冲上升时间：电脉冲信号从辐度的10％上升到90％的时间，约1～30ns。渡越时间：从光进入光电倍增管到电信号输出的时间，约6～50ns。渡越时间涨落：渡越时间的分布的半宽度，0.1ns～1ns。原子核与放射性高压极性：多数高压倍增管，将阳极接地而阴极工作在负高压，负高压容易和处在地电位的磁屏蔽之间发生放电而引起噪音。可在两者之间增设一层和阴极同电位的电极层，将放电排除在真空管以外可以使阴极处于地电位，而阳极处在正高压。但是在阳极到前端电子学电路之间串接耐高压电容隔直。使最初的打拿极不会发生放电。原子核与放射性外部电路光电倍增管的输出电流流入阻容电路。电阻为PMT的负载电阻和放大电路的的输入阻抗的并联，电容为PMT的分布电容和输入电容的并联。原子核与放射性电信号的形状决定于PMT输出电荷的衰减常数t1（即，输入光信号的衰减）和放大电路阻容时间常数t2。当t2很大时，电荷释放很慢，PMT电荷逐渐积累，PMT的输出电压信号从零逐渐增长至最大值。当t1很大时，电荷得不到积累就被释放掉，因此PMT的电压信号幅值很小，而且时间宽度窄。因此PMT的放大电路需要接合实际的需要和闪烁体的特征参数来设计。原子核与放射性二、单光子发射型计算机断层原理发射型计算机断层是通过计算机图像重建来显示已进人体内的放射性核素在断层上的分布。ECT分为单光子发射型计算机断层（SPECT）及正电子发射型计算机断层（PET）。1、成像的本质与方法ECT的本质是由在体外测量发自体内的射线技术来确定在体内的放射性核素的活度。SPECT的放射性制剂都是发生衰变的同位素，体外进行的是单个光子数量的探测。SPECT的成像算法与X-CT类似，也是滤波反投影法。即由探测器获得断层的投影函数