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专题10电磁学计算(解析版)
1.(2024·北京海淀·统考三模)如图所示,两间距为L的光滑导轨水平放置在竖直向下的磁场中,磁感应强度均随位置坐标x按(k为已知的正常数)的规律变化。导轨的电阻不计,导轨左端通过单刀双掷开关K与电阻为R的电阻器或电容为C的电容器相连。导轨上的质量为m电阻不计的金属棒ab与x轴垂直且与导轨接触良好。t=0时刻在外力F(大小是未知的)作用下从原点O开始以速度v0向右匀速运动,试回答下列问题:
(1)当t=0时刻开关K接1时,求在t时刻通过导体棒电流的大小和方向,并求出此时F的大小:
(2)当t=0时刻开关K接2时,求在t时刻通过导体棒电流的大小和方向,并求出此时外力F的大小。
【答案】(1),电流的方向为,;(2),电流的方向为,
【详解】(1)当t=0时刻开关K接1时,时间内导体棒运动走过的位移
此时的磁场强度为
导体棒切割磁感线产生的电动势为
回路中电流的大小为
根据右手定则电流的方向为
此时导体棒受到的拉力F等于安培力,即
(2)当t=0时刻开关K接2时,
时间内导体棒运动走过的位移
此时的磁场强度为
导体棒切割磁感线产生的电动势为
t时刻电容器上所带的电荷量为
在极短时间内极板上增加的电荷量为
所以在t时刻通过导体棒电流的大小
按照右手定则可知电流的方向为
t时刻时导体棒受到的拉力F等于安培力,即
2.(2024·北京海淀·统考三模)能量守恒定律是普遍、和谐、可靠的自然规律之一。根据能量守恒定律,物理学发现和解释了很多科学现象。
(1)经典力学中的势阱是指物体在场中运动,势能函数曲线在空间某一有限范围内势能最小,当物体处于势能最小值时,就好像处在井里,很难跑出来。如图所示,设井深为H,若质量为m的物体要从井底至井口,已知重力加速度为g,求外力做功的最小值W。
(2)金属内部的电子处于比其在外部时更低的能级,电势能变化也存在势阱,势阱内的电子处于不同能级,最高能级的电子离开金属所需外力做功最小,该最小值称为金属的逸出功。如图所示,温度相同的A、B两种不同金属逸出功存在差异,处于最高能级的电子电势能不同,A、B金属接触后电子转移,导致界面处积累正负电荷,稳定后形成接触电势差。已知A金属逸出功为,B金属逸出功为,且,电子电荷量为-e。
a.请判断界面处A、B金属电性正负;
b.求接触电势差。
(3)同种金属两端由于温度差异也会产生电势差,可认为金属内部电子在高温处动能大,等效成电子受到非静电力作用往低温处扩散。如图有一椭球形金属,M端温度为,N端温度为,沿虚线方向到M端距离为L的金属内部单个电子所受非静电力大小F满足:,非静电力F沿虚线方向,比例系数μ为常数,与垂直于温度变化方向的金属横截面积大小有关,电子电荷量为-e,求金属两端的电势差。
【答案】(1)mgH;(2)a.A金属侧带正电B金属侧带负电,b.;(3)
【详解】(1)根据能量守恒定律可知,质量为m的物体要从井底至井口,外力做功最小值为mgH。
(2)a.界面处A金属电子处于比B金属电子更高的能级,电子从A侧向B侧转移,A金属侧带正电,B金属侧带负电。
b.金属两侧正负电荷在界面处激发的电场阻碍电子继续从A向B侧移动,最终达到平衡。设无穷远处电子电势能为0,则初状态A侧电子能量为,B侧为,末状态A侧界面电势为,B侧界面电势为,界面两侧A、B电子能量相等,有
联立可得A、B间电势差为
(3)由于与垂直于温度变化方向的金属横截面积大小相关,在沿虚线方向取极短距离△L,则非静电力做功为,累加后可得
根据电动势的定义式,可得
为非静电力做功。断路状态下MN两端电势差大小数值上等于电动势。联立以上两式,可得金属两端电势差为
3.(2024·北京海淀·统考三模)1913年,玻尔建立氢原子模型时,仍然把电子的运动看做经典力学描述下的轨道运动。他认为,氢原子中的电子在库仑力的作用下,绕原子核做匀速圆周运动。已知电子质量为m,电荷量为,静电力常量为k,氢原子处于基态时电子的轨道半径为。不考虑相对论效应。
(1)氢原子处于基态时,电子绕原子核运动,求电子的动能。
(2)氢原子的能量等于电子绕原子核运动的动能、电子与原子核系统的电势能的总和。已知当取无穷远处电势为零时,点电荷电场中距场源电荷Q为r处的各点的电势。求处于基态的氢原子的能量。
(3)许多情况下光是由原子内部电子的运动产生的,因此光谱研究是探索原子结构的一条重要途径。利用氢气放电管可获得氢原子光谱。1885年,巴尔末对当时已知的在可见光区的四条谱线做了分析,发现这些谱线的波长能够用巴尔末公式表示,写做(n=3,4,5…),式中R叫做里德伯常量。玻尔回忆说:“当我看到巴尔末公式时,我立刻感到一切都明白了。”根据玻尔理论可知,氢原子的基态能量为,激发态能量为,其中n=2,3,4…。用h表
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