位错的弹性理论.pptVIP

混合位错的应力场由其中的螺位错与刃位错的应力应变场叠加得到3.位错的应变能因何而生：#2022如何求解：找出区域内应变能的体积密度函数并积分通过形成一个位错所做的功确定直螺型位错的应变能 应变能密度函数积分法直刃型位错的应变能 外力做功形成位错法刃型位错的应变能大于螺型位错的应变能混合位错的应变能#202201应变能概括：02位错的能量可近似为弹性应变能03位错的应变能正比于b2，位错可合成或分解04螺型位错相对应变能更低，更容易形成05位错线有尽量缩短或变直的趋势06位错是热力学不稳定的晶体缺陷4.位错的线张力因何产生：拉长位错线必增加应变能，线张力可抵抗该变化。01定义：02每增加单位长度位错线引起的位错能量的增量03在数值上等于单位长度位错线的能量041）直线位错的线张力单位长度直位错线的能量：直位错线的线张力：2）弯曲位错的线张力将长度为L的位错线弯曲为波浪形（波长λ），位错线长度增加ΔL，线张力为：3）位错的回复力指线张力作用下曲线位错变直的力，指向曲率中心5.位错线的受力01位错线不仅有应力场，也可以处在外加应力场或其他晶体缺陷的应力场中02可用虚功原理求解位错所受的力：外力使晶体变形所做的功=使位错受力运动所做的功1）作用于位错线的滑移力——切应力产生在切应力（与b平行）使一小段位错线dl移动了ds距离，其作用使晶体沿滑移面产生相对滑移b作用于位错的机械功作用于晶体的变形功单位长度位错线受力位错线受滑移力的特点：是组态力总是垂直于位错线并指向未滑移区大小相等2）作用于刃位错线的攀移力——正应力产生正应力（与b平行）使一小段位错线dl移动了dy距离，其作用使晶体在dy厚度范围内产生相对膨胀b作用于位错的机械功作用于晶体的变形功单位长度位错线受力单击此处添加小标题位错线受攀移力的特点：单击此处添加小标题大小相等单击此处添加小标题总是垂直于位错线单击此处添加小标题是组态力单击此处添加小标题攀移力方向与刃位错攀移方向一致单击此处添加小标题拉应力造成负攀移，压应力造成正攀移3）复杂应力场中位错受力的一般表达式logo复杂应力场中有一段位错线元dl，柏氏矢量为b，产生位移为ds习题1：如图位错环将如何运动？习题2：在如图正应力作用下，各段位错线如何运动？6.位错间相互作用力两平行螺位错间的相互作用力第二章位错的弹性理论01位错具有应力场添加标题02弹性应力场可由弹性理论计算添加标题03包含弹性应力场、能量、线张力、相互作用力等内容添加标题2.1弹性力学基本知识1.弹性连续介质基本假设： 变形服从胡克定律 是各向同性的 介质完全连续，无结构间隙已证实：适用于大部分弹性变形的点阵区域2.记号（1）应力用应力均匀分布的六面体单元表示应力单元体上的应力分量正面正方向为正负面负方向为正其余应力为负与单元体有关的坐标变换（2）应变正应变伸长为正，缩短为负切应变两方向间直角变小为正，变大为负位移沿坐标轴正向为正，负向为负3.平衡微分方程A单元体平衡时单元体受力情况B力矩平衡微分方程由可得：同理：即切应力互等力平衡微分方程单元体静止时(存在体积力)：单元体运动时：4.应变与位移的关系变形后的形状变化5.应力与应变关系或者6.以位移分量表示平衡方程静力平衡，无体积力考虑应力-应变-位移关系用位移分量表示的平衡方程2.2位错的应力应变场1.螺位错的应力应变场（1）模型建立错排模型：不方便数学处理，不采用优点：模型简单缺点：中心区不适用螺型位错的模型——连续介质模型假设晶体是各向同性的均匀连续弹性介质，位错处在无限大的连续介质中应力应变场求解的一般思路螺位错应力应变场分布柱坐标下：特点：只有切应力，没有正应力应力应变中心对称（与θ无关）应力应变与r反比刃型位错的应力应变场及模型进一步可由胡克定律求出应变刃型位错的应力场分布1.同时存在正应力分量与切应力分量；2.应力分布与z无关；3.y0处为压应力y0处为拉应力4.滑移面（y=0）只有切应力；多余半原子面处（x=0）只有正应力5.y=x与y=-x处，纯拉压状态刃位错的等应力曲线

单位G/400（1-ν）*