《结构化学》全套教学课件.pptx

绪

论;与经典体系相类比;3;4;5;6;7;8;9;10;11;12;13;第1章

量子力学基础;15;16;17;18;19;20;21;22;23;24;25;26;27;28;29;30;31;32;33;34;35;原子是一个电力系统,电子如果像行星绕太阳那样绕核运转,就会在这种加速运动中发射电磁波而损失能量,从而沿螺旋线坠落到核上并发射连续光谱,与原子稳定性和光谱分立性相矛盾！;原子中的电子在确定的分立轨道上运行时并不辐射能量;只有在分立轨道之间跃迁时才有不连续的能量辐射。分立轨道由“轨道角动量量子化”条件确定:;38;39;Bohr模型能够解释氢原子和类氢离子体系的原子光谱，对于单电子原子在多方面应用得很有成效，对碱金属原子也近似适用。

但：不能推广到多电子原子，如不能解释He原子的光谱，更不必说较复杂的原子；也不能计算谱线强度，不能解释光谱精细结构。

后来，Bohr模型又被A.Sommerfeld（索默菲）等人进一步改进，增加了椭圆轨道和轨道平面取向量子化（即空间量子化）：;

轨

道

的

空

间

量

子

化

;这些改进并没有从根本上解决问题,促使更多物理学家认识到，必须对物理学进行一场深刻变革。

法国物理学家德布罗意(L.V.deBroglie)勇敢地迈出一大步。1924年，他提出了物质波可能存在的主要论点。其后，旧量子论逐步过渡到了量子力学时代。;43;44;45;46;47;48;49;50;51;52;53;54;55;电子束的单缝衍射;57;58;59;60;61;62;63;64;65;66;67;68;69;70;71;72;73;74;75;76;77;78;79;80;81;82;83;84;85;86;87;88;89;90;91;92;93;94;95;96;97;98;99;100;101;102;103;104;105;106;107;108;109;110;111;112;113;114;115;116;117;118;119;120;121;122;123;124;125;126;127;128;129;130;第2章

原子结构及性质;132;133;134;135;136;137;138;139;140;141;142;143;144;145;146;147;148;149;150;151;152;153;154;155;156;157;158;159;160;161;162;163;164;165;166;167;168;169;170;171;172;173;174;175;176;177;178;179;180;181;182;183;184;185;186;187;188;189;190;191;192;193;194;195;196;197;198;199;200;

例：先讨论图形的特点，如节面、极值、拐点、对称性等。

[例]pz轨道Ypz=ccosθ

(a)节面令ccosθ=0，得θ=90°，即Ypz的节面是xy平面。

(b)极大值dYpz/dθ=0，θ=0°,180°.

θ=0°对应于z轴的正方向，θ=180°对应于z轴的负方向，相应的极大值为|c|.

(c)计算不同角度θ时Y的相对大小

;202;对于其它与φ有关的田谐函数Yl,|m|(θ,φ)，可以根据Y的极大值出现的方向，给定φ先考虑θ的变化，画出剖面图，然后利用对称性而得到角度分布的空间曲面。

节面的总数为l个（l－|m|个Θl,m(θ)节面，m个Φm(φ)节面）。

s态都是球面，三个p轨道px,py,pz形状相同，只是极大值方向不同，依次为x,y,z轴方向；五个d轨道中有四个，即dxy,dyz,dxz,dx2-y2的形状也相同。

;204;205;206;207;208;209;210;表示Ψ和几率密度∣Ψ∣2=R2(r)Y2(θ,φ)在空间各点的分布情况，叫做波函数或电子云的空间分布。一般有等密度面、界面、电子云、网格、波函数等几种图形。

（1）Ψ等值面和等几率密度面∣Ψ∣2

将空间中波函数相等的点连接起来所形成的曲面称为波函数的等值面。因空间中Ψ相等的点∣Ψ∣2也相等，因此Ψ的等值面与相应的等密度面在形状上完全相同，只不过曲面上所标数值的大小和含义不同，而且等密度面上的值全是正的，而Ψ的等值面可以有负值，Ψ的正负可描