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§2.3拉普拉斯方程，分离变量法

Laplacesequation,

methodofseparatevariation

;本节内容主要是研讨Poisson方程的求解解析方法。

电场是带电导体所决定的。自由电荷只能分布在导体的表面上。因此，在没有电荷分布的区域V里,Poissonsequation就转化为Laplacesequation，即

产生这个电场的电荷都是分布于区域V的边界上，它;们的作用通过边界条件反映出来：

①给定

②给定或导体总电量

所以，讨论的问题归结为：

①怎样求解（通解）Laplacesequation.

②怎样利用边界条件及边值关系求出积分常数。

Laplacesequation可以用分离变量法求通解，其求解条件是：

①方程是齐次的。

②边界应该是简单的几何面。

（能用分离变量法条件：求区无电荷，边界规则）;一、分离变量法求Laplacesequation的通解

（1）在直角坐标系中

设

在数学物理方法中，该方程的通解的

（A、B、C为待定系数）;或者写成

（2）在柱坐标系中

设

该方程的通解为;其中，Jm为m阶第一类贝塞尔函数，Nm为m阶第二类贝塞尔函数。

如果考虑与z轴无关（k=0）情况，并讨论的区域是

，故通解为

;第一，如果考虑问题中有i个区域（均匀分布），必须有i个相应的Laplacesequation.

第二，在每个区域的交界面上，应该满足边值关系：

边界条件：

及导体的总电荷;3、举例说明定特解的方法

[例1]一个内径和外径分别为R2和R3的导体球壳，带电荷为Q。同心地包围着一个半径为R1的导体球（R1R2)，使半径R1的导体球接地，求空间各点的电势和这个导体球的感应电荷。

Solution:

第一步：分析题意，找出

定解条件

根据题意，具有球对称性，

电势不依赖于极角和方位角，只与半径r有关。;即

故定解条件为：

边界条件：

(i)因为导体球接地，有

(ii)因整个导体球壳为等势体，有;(iii)球壳带电量为Q，根据Gausstheorem

得到

第二步，根据定解条件确定通解和待定??数

由方程式(1)、(2)可看出，电势不依赖于φ，取n=0；不依赖于θ，取,故得到导体球壳内、外空间的电势：;

由（3）式得

从而得到;由（4）式得

由（5）式得

即

将（13）式代入（12）式，即得;令

因此得到：

将A、B、C、D系数代入到（6）、（7）式，即得电势的解：;

导体球上的感应电荷为;[例2]介电常数为ε的均匀介质球，半径为R，被置于均匀外场中，球外为真空。求电势分布。

Solution:

第一步：根据题意，

找出定解条件

由于这个问题具有轴对称性，取极轴z沿外电场方向，介质球的存在使空间分为两个均匀区域—球内、球外。两区域内都没有自由电荷。因此电势满足Laplace‘sequation。以代表球外区域的电势，代表球内区域的电势，故;

附:均匀电场;;第二步：根据定解条件确定通解和待定常数

由于问题具有轴对称性，即与无关，故

由（2）式得

比较两边系数，得;

由（6）式得

从中可见

故有：;再由（3）、（4）式或者（7）、（8）式得到：

比较的系数，得;

由（15）、（16）式给出：

由（13）、（14）式给出;由此得到电势为

▲相应地，球内、外的电场强度为;

其中

第二项和第三项之和实际上是一个等效的放在原点的偶极子在球外产生的电场，其电偶极矩为

因此，球外区域的电场为：

而;

同理得到;由此可见，球内的场是一个与球外场平行的恒定场。而且球内电场比原则外场为弱，这是极化电荷造成的。

▲在球内总电场作用下，介质球的极化强度的

▲介质球的总电偶极矩为;例3.两无限大平行导体板，相距为，两板间电势