导电媒质中波极化.pptx

6.3导电媒质中的均匀平面波6.3.1有阻尼波动方程一维解正弦电磁波的波动方程相量形式为——复介电常数式中用分别替换理想介质中的传播常数k和，波阻抗：是之间的相位角,与频率有关

设电场初相角，则电磁场瞬时表达式为：结论：3、相速：相速随频率变化，信号失真，这种现象称为色散现象，因此称导电媒质为色散媒质。4、坡印亭矢量1、减幅波，波沿传播方向衰减的快慢由决定。2、不同相变化一个角度。波长?与频率和?有关

6.3.2低损耗介质中的波参数低损耗介质中将下式用泰勒级数展开，并略去二阶以上的小量衰减常数相位常数波阻抗：不良介质中的波

6.3.3良导体中的波参数、集肤效应在电磁波传播问题中，判断导体的导电性，不是简单的根据导电率?，而是根据传导电流与位移电流的比值决定的。如果或???称为良导体。波阻抗：波长：相速：复介电系数：传播常数：衰减常数、相位常数：当，电磁波迅速衰减，场量仅存在于导体表面的薄层内，这种现象称为集肤效应。弊：使导体有效利用面积减少，电阻增大，导致损耗增加。应用：1、高频淬火，2、电磁屏蔽。理想介质与良导体中均匀平面波传播特性的比较。良导体中的波

解:（1）当时此时蒸馏水为良导体例6.3.1(1)已知蒸馏水的，设和的均匀平面波分别在蒸馏水中传播，试计算两种频率下的；（2）若有某一介质,重新计算上述两种均匀平面波在该介质中传播的?和

当时蒸馏水不能作为良导体处理，为有损耗介质

（2）理想介质，当时当时蒸馏水说明（1）当时，蒸馏水为良导体，由于相位常数大，因此相速比理想介质低得多，波长也比理想介质低许多；(2)当时,蒸馏水为不良导体，与理想介质同频率下的和?接近，由此可见，一种媒质是否为良导体是相对的。(3)因为蒸馏水中，说明在良导体中的电磁场以磁场分量为主

6.3.4透入深度ddz定义：波从导体表面向导体内部传播，经一段距离后，其值衰减到表面值的1/e，这个距离称为该导体的透入深度，用d表示。设为导体中传播的电场，根据定义，有一般情况：良导体：，当即随频率增高,波迅速衰减。说明：1、透入深度d仅表示场强或电流密度在该处衰减到表面值得1/e，在大于d的地区，仍有电磁波存在,并继续衰减,d越小，表示电磁波衰减的越快。2、透入深度d与平方根成反比，所以，越大，d越小。?→∞,d=0,导体中无电磁场。3、对于平板导体,场量按指数规律变化,对于圆柱体,如果曲率半径Rd，则可将圆柱体近似看成平板导体。

例6.3.2设半径a=2mm求在f=1MHz情况下铜线（）单位长度的等效交流电阻。解：因为azd

图6.4.1直线极化的平面波6.4平面波的极化电磁波的极化特性——电场强度E矢量末端随时间在等相位面上的变化的轨迹。6.4.1直线极化电场的两个分量振幅不等但相位相同在x=0的等相面上，上述两分量分别为由于不随时间变化，所以E矢量始终与y轴成角的直线上。如果电场只有x分量，则场强末端随着时间变化的轨迹沿着x轴，通常称它为沿x轴取向的极化波。1、2、3、4、合成后

6.4.2圆极化特点：和振幅相同，相位差90°。当超前时顺着波传播方向为右旋。当滞后时，顺着波传播方向为左旋。图6.4.2圆极化的平面波合成电场的方向随时间以角速度?改变1、2、3、xy在x=0的等相面上，合成后

6.4.3椭圆极化特点：和的振幅不同，相位不同。可以证明，椭圆的长轴与y轴的夹角为椭圆极化与圆极化类同，分右旋极化（1，2）和左旋极化（1，2）。图6.4.3椭圆左极化的平面波合成后在x=0的等相面上

若E的变化轨迹在z轴上，称为z轴取