量子力学中的算符.ppt

*能量算符、动量算符、坐标算符在讲述薛定谔方程时，引入 作用在波函数上，得到能量与波函数的乘积称这两个算符为能量算符或哈密顿算符第三章量子力学中的力学量算符厄米算符的本征函数动量算符和角动量算符电子在库仑场中的运动基本对易关系重点：厄米算符平均值角动量算符对易关系就是一个算符算符算符是指作用在一个函数上得出另一个函数的运算符号算符的引入规则如果量子力学中的力学量F在经典力学中有相应的力学量，则表示这个力学量的算符由经典表示式F(r,p)中将动量p换为动量算符得出第一节算符operator经常遇到的力学量所对应的算符名称力学量Operator算符坐标动量势能动能总能量角动量算符的本征值和本征函数当算符?的某一本征值?n的本征函数不止一个，而是f个线性无关的函数?n1、?n2、??nf，则称该本征值f度简并。简并degeneration若一个算符作用在波函数上得出一个常数乘以该波函数，如，则称此方程为该算符的本征方程，称此常数fn为算符F的第n个本征值，波函数为fn相应的本征波函数线性算符linearoperator设u1、u2为任意函数，c1、c2是任意两个复常数，如果则称?为线性算符x、d/dx是线性算符，而开方运算不是线性算符量子力学中用来表示力学量的算符，都是线性算符是态叠加原理的要求设根据态的叠加原理也就是假设说?是二度简并的也是算符?的本征态，应有当?为线性算符时1厄米算符Hermitianoperator设u、v为两个任意函数，如果算符?满足则称?为厄米算符量子力学中代表力学量的算符必须是线性厄米算符——量子力学的又一基本概念厄米算符在任意状态下的平均值必须是实数力学量观测值必须是实数，要求算符的本征值是实数线性厄米算符的作用就是把态空间中的一个元素变成另一个元素线性厄米算符的本征函数构成一个正交归一的函数系（1）厄米算符本征函数的正交归一性(Orthonormality)（2）完备性(Completeness)设?1、?2、?、?n，是某一线性厄米算符的本征函数系，任何与{?n}满足同样边界条件且在同样区间定义的波函数?,都可以按{?n}展开，即厄米算符的本征函数(本征态)具有正交、完备性若在每个r处，此无穷级数都收敛到Ψ(r,t)，则称{?n}是完备的第二节设厄米算符?的本征函数分别为?1、?2、?、?n，所属的本征值为，?1、?2、??n，当体系处于?n时，力学量A有确定的值?n，(1)力学量处于本征态时在非本征态中测量力学量的值为一平均值，当体系处于算符?的非本征态?时，测量力学量A所得为平均值，如果?已经归一化，力学量的平均值为如果?尚未归一化，力学量的平均值为（2）当体系处于?的非本征态?时，力学量A为何值？2力学量的平均值(AverageValues)根据本征函数的完全性所以为在Ψn态中，A取λn的几率用?*左乘上式并对全空间积分利用归一化条件力学量的平均值为：也就是说，此时粒子不处于本征态。在此状态下，测量粒子的能量解：例：设粒子在一维无限势阱(0,a)中运动，如果描述粒子状态的波函数为本征函数为：状态时，粒子的能量？由于波函数是归一化的3轨道角动量算符的本征值和本征函数(1)轨道角动量算符定义若位势与坐标的方向无关，即，则称此位势为中心力场粒子若在中心力场中运动，角动量是表征体系转动性质的重要物理量为区别自旋角动量，将其称之为轨道角动量第三节Spherical-harmonicsl称为角量子数，表征角动量的大小A的本征方程本征函数m称为磁量子数本征值为球谐函数，不仅应当在全空间有限，而且是一个单值函数(2)本征问题例如：l=2时m可以取-2,-1,0,1,2;五个值本征值本征函数BLz的本征值和本征函数Lz表示体系的轨道角动量在z轴方向的投影一个本征值对应2l+1个本征函数，本征值是2l+1度简并的算符的本征值是量子化的，只能取断续值除了的基态外，算符的所有本征值都是简并的，且简并度为0102(3)讨论例题解：首先判断波函数是否是归一化的状态其次计算各种条件下各力学量的可能取值和取值概率求：分别测量的可能取值与相应的取值概率在态下，相应的取值概率公式为1234若粒子处于状态4类氢原子的波函数和能量本征值(1)分离变量法求解定态方程，可