交流电机统一问题.pptVIP

②脉振磁场中的反向分量1与正向旋转磁场分量相似只不过行波方向相反，即在电机内旋转方向相反2只要形如3均为行波③磁动势的空间矢量表示用空间矢量表示磁动势一个在空间按正弦分布的磁动势波，可以用一个空间矢量F来表示，矢量长短表示该磁动势的幅值，矢量的位置就在该磁动势波正波幅所在的位置。④脉振磁场中的分量合成为什么两个旋转的磁动势，合成以后是一个空间位置不动的脉振磁动势？问题?演示动画问题?如何仅保留一个方向的旋转磁场？所有次数的空间谐波均存在每次谐波均可分解成两个大小相等、方向相反的圆形旋转磁场A、B、C三相对称绕组流过三相电流对称电流，设三相电流瞬时值表达式如下A、B、C每相绕组产生的磁动势均为脉振磁动势，其基波幅值位于各相绕组轴线上（1）解析法5.2三相绕组合成磁动势基波三相绕组轴线在空间相差120°电角度，各相绕组磁动势基波空间相位差为120°电角度。将空间坐标原点取在A相绕组的轴线上，于是三相绕组脉振磁动势基波的表达式分别为ωt=90°合成磁动势的幅值随时间向后推移且合成磁动势幅值所在位置为此时达到幅值的某相幅值的位置三相合成磁动势基波表达式为F1为三相合成磁动势基波的幅值这是一种行波，即三相合成磁动势基波在空间旋转，波幅不变。三相合成磁动势基波旋转的电角速度和转速行波在电机定子内环形成圆周运动动画演示三相绕组（空间位置）（2）图解法绕组空间三相对称：任意相旋转120度整倍数与另一相完全重合三相2极单线圈绕组U、V、W三相绕组电流（时间）时间三相对称：一相电量波形，时间平移T/3的整倍数与另一相的波形完全重合三相对称电流①ωt=0时刻旋转磁场②ωt=2π/3时刻旋转磁场③ωt=-2π/3时刻旋转磁场图解法旋转磁动势演示动画（3）磁动势矢量合成法磁动势波形为矩形波。当线圈电流i随时间按正弦规律交变时，矩形波的高度为矩形波的高度和正负随时间变化，变化的快慢取决于电流的频率。将气隙圆周展开，得到磁动势沿圆周的空间分布波形。气隙圆周某点的磁动势表示由该定子磁动势所产生的气隙磁通通过该点气隙的磁压降。将坐标原点取在线圈AX的中心线上，利用傅里叶级数将该磁动势波形展开为如下级数形式ν=1称为基波，ν=3，5，7...称为谐波。在空间的任何一点，磁动势大小随时间按正弦规律变化。这种空间位置固定不动，但波幅的大小和正负随时间变化的磁动势称为脉振磁动势。基波磁动势表达式基波磁动势沿气隙圆周有p个完整的正弦波，极对数为p例如Z=12，p=2的三相单层绕组。q=1，每相有2个整距线圈。4极电机单层绕组（q=1）的脉振磁动势单层分布相绕组的磁动势以Z=18，p=1的三相单层绕组为例。每相有1个线圈组，q=3，每个线圈组有3个整距线圈。A1X1、A2X2、A3X3串联成一个线圈组，构成A相绕组。A相通交流电流i后，产生一个2极磁场。采用磁动势迭加原理，三个线圈分别产生矩形波磁动势。磁动势波形一样，依次位移槽距电角α1度。各线圈磁动势的基波分量为空间分布正弦波，既是时间相量，又是空间向量磁动势空间矢量的长度代表幅值的大小，矢量的位置代表幅值所处的空间位置。合成磁动势为脉振磁动势。合成磁动势基波幅值位于线圈组的中心线上。将坐标原点取在线圈组的中心线上，基波磁动势波表达式为将三个矩形波叠加起来，得到分布绕组磁动势波形—阶梯波。将各线圈的基波磁动势矢量相加得到分布相绕组磁动势基波矢量。考虑到一般情况，对于q个线圈构成的线圈组，与线圈组电动势的推导相似，可推导出单层分布相绕组合成磁动势基波幅值为kq1为基波磁动势的分布系数分布绕组磁势合成线圈组合成磁势绕组分布系数线圈组合成磁势绕组分布系数基波磁动势分布系数同样，对高次谐波磁动势Z=18，p=1的三相单层绕组为例。每相有1个线圈组，每个线圈组有3个整距线圈，q=3。01.采用分布绕组后，线圈组基波、谐波磁势幅值均下降，下降比例等于分布系数02.谐波磁势下降比例远大于基波03.合成磁势较接近正弦波采用分布绕组特点（3）短距绕组的磁动势短距绕组磁势合成将短距绕组形成的磁动势看成是整距绕组磁动势的合成。两个整距线圈磁动势幅值均为Fq1，相互间的位移为ε角。两矢量相加，得到短距绕组的磁动势基波磁动势短距系数代表采用短距线圈后磁动势比整距时打的折扣同样，对于高次谐波磁动势基波磁动势短距系数短距系数特点极距τ：一个磁极覆盖的范围第一节距y1：一个线圈两个元件边的跨距短距角短距系数基波和谐波均被消弱，基波损失小于谐波问题若消除5次谐波y1应