电介质及其介电特性损耗.ppt

电介质理论及其应用关于电介质及其介电特性损耗*第1页，共24页，星期日，2025年，2月5日*1.极化的建立过程与介质损耗2.极化损耗的频率温度特性3.柯尔-柯尔（Cole-Cole）圆图主要内容：电介质的损耗第2页，共24页，星期日，2025年，2月5日*1.极化的建立过程与介质损耗极化建立都不是瞬时完成的，必须经过一定的时间。电子位移极化建立最快，约为10-14~10-15秒。而与热运动有关的松弛极化建立则需要较长的时间，10-2~10-7秒。因此，在介质上加以较高频率的电场时，往往仅有建立较快的位移极化，能够跟得上建立，介质的介电常数值将比在直流和工频电场下的值要低。介质的介电常数，不仅与温度有关，而且与加在介质上的电场频率密切相关。即第3页，共24页，星期日，2025年，2月5日*在极化建立过程中，相对于电场的滞后作用，会引起部分电能转化为热的效应——介质损耗在工程中以正弦电压作用下，通过介质的有功电流与无功电流之比，或有功损耗与无功功率之比，即介质损耗角正切（tan?）来作为介质损耗的特性参数：I在高频下，还可用复介电常数?*（?*=?’-j?”）的虚部?”来表征介质损耗——介质损耗因数反映介质损耗的这些特征参数，都与极化的本质和极化建立过程密切相关。极化的建立过程与介质损耗第4页，共24页，星期日，2025年，2月5日*j?极化的建立过程与介质损耗1.1介质极化过程中的电流在恒定电场作用下，均匀电介质中的电流j：位移极化产生的瞬时电流j?松弛极化引起的松弛电流ja+jc,——吸收电流电导电流j?，——贯穿电导损耗j?第5页，共24页，星期日，2025年，2月5日*?d具有直流条件下的最大值介质的静态介电常数反映的是直流电场作用下的极化效应；当外加正弦交变电场时，介质的极化导致不同于静态的交流介电常数。如果某瞬时每个分子产生的感应偶极矩能够跟上电场的变化，则任一瞬时有：1.2转向极化率随频率的变化但有两个因素影响偶极子沿电场方向定向：（1）热运动使偶极子定向无序化。如气体分子碰撞，液体、固体中格点的无序振动。（2）分子间的强相互（粘滞）作用（特别在液体和固体中）使分子的旋转不能立即跟上电场的变化。 极化的建立过程与介质损耗第6页，共24页，星期日，2025年，2月5日*因此，如果电场变化太快，结果使分子定向无序化。在高频下由于电场不能使介质产生感应偶极矩，?d=0；在低频下偶极子能够跟上电场的变化，?d具有最大值。这表明?d随着电场频率的增加将从最大值减小致零。当介质上施加直流场在t=0时刻，突然从E0降到E，则分子的感应偶极矩从?d（0）E0降至?d（0）E，?d（0）表示频率为零时的极化率。这种感应偶极矩减少的松弛过程取决于分子的随机碰撞。极化的建立过程与介质损耗第7页，共24页，星期日，2025年，2月5日*假设分子间碰撞的平均时间为松弛时间?——使每个分子感应偶极矩无序化所需的平均时间。如果?为瞬时感应偶极矩，则?-?d(0)E为剩余感应偶极矩，经过?后即可消除。感应偶极矩随时间的变化率：在交流电场下：解方程可得：其中：?d(?)表示在交流电场作用下的极化率。该极化率为一复数，表明?与E相位不同。（高频、低频讨论）极化的建立过程与介质损耗第8页，共24页，星期日，2025年，2月5日*极化的建立过程与介质损耗1.3介质损耗如果单位体积的分子数为n0，则极化强度P=n0?与E亦不同相。将?d（?）代入普适方程可得到复相对介电常数：?r’与?r”均随频率变化。?=0，?r’=?r’(0);?=?,?d=0,?r’=1?r”在低频和高频下均为0，当??=1时出现峰值。实部?r’表示相对介电常数，可用于计算介质电容虚部?r”表示介质能量损失，即偶极子克服随机碰撞而定向第9页，共24页，星期日，2025年，2月5日*极化的建立过程与介质损耗对上图模型及等效电路，可得导纳：可得介质的等效电容和电导：——不产生有功损耗——产生有功损耗第10页，共24页，星期日，2025年，2月5日*总输入功率W：式中第二项是实数，表明介质中的功率损耗与?r”有关，且当?=1/?时出现峰值。由此可见，电场的储能速率取决于?；而能量转化为分子碰撞的速率则取决于1/?。当?=1/?时，两过程以相同速率发生，因此能量转化为热最有效。频谱中的?r”峰值被称为松弛峰，在对应