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又例如，普通玻璃对可见光是透明的，但是对红外线主紫外线都有强烈的吸收，是不透明的。因此在红外光谱仪中，棱镜常用对红外线透明的氯化钠晶体和氟化钙晶体制作；而紫外光谱仪中，棱镜常用对紫外线透明的石英制作。实际上，任何光学材料，在紫外和红外端都有一定的透光极限。任何物质都有这两种形式的吸收只是出现的波长范围不同而已。6-30102§6介质对光的散射

光散射现象光的散射导致原来传播方向上光强的减弱如果只计及各种散射因素，光强随传播距离的散射减弱仍符合指数衰减规律：对于一般介质中光强的减弱，来自两个方面：吸收和散射，因此光强衰减为：030102弹性散射分类按照散射中心尺度a0与入射光波长λ是大小，分为三类：廷德尔散射TyndallScattering(J.Tyndall，1820-1893)当a0?λ时，σ→0即散射中心的尺度远大于光波波长时，散射光强与入射光波长无关如粉笔灰、白云呈白色例如在胶体、乳浊液以及含有烟、雾或灰尘的大气中的散射。米氏散射MieScattering当a0与λ相近时，σ=0~4即散射中心的尺度与光波波长可以比拟时，σ在0~4之间,具体取值与散射中心有关.米氏散射性质比较复杂。瑞利散射Rayleighscattering当a0?λ时，σ=4即当散射中心的线度远小于入射光的波长时，散射强度与波长的4次方成反比通常我们把线度小于光的波长的微粒对入射光的散射，称为瑞利散射（Rayleighscattering）。瑞利散射不改变原入射光的频率。为了解释天空为什么呈蔚蓝色，瑞利（，1842-1919）研究了线度比光的波长小的微粒的散射问题，在1871年提出了散射光强与波长的四次方成反比的关系，即这就是瑞利散射定律。01瑞利散射定律02按照瑞利散射定律，我们不难理解晴天时晨阳与午阳的颜色不同。入射波长越长，散射光强越小，即长波散射要小于短波散射。1因为大气及尘埃对光谱上蓝紫色光的散射比红橙色光为甚，阳光透过大气层越厚，其中蓝紫色光成分损失越多，太阳显得越红。2Global3早晨4中午5太阳光6§7无机材料的透光性STEP1STEP2STEP3STEP4介质对光的吸收光在介质内部因为碰撞及热效应使得光的能量衰减，既光被介质吸收郎伯特定律：光强度随着厚度的变化符合指数衰减规律半导体对光的波长有选择性吸收：因为半导体的Eg关系，半导体对满足其电子跃迁的能量有选择，这样材料有透光性无机材料的透光性1无机材料是多晶多相体系，除了晶体外，还有气孔、杂质、晶界、微裂纹等，它们将对光波产生散射，一般地，无机材料是不透明的2透光度：综合指标，光能通过陶瓷材料后，剩余光能所占的百分比，如教材第185页图4.63影响因素多，具体有如下原因:吸收系数：材料对光的吸收，不是主要原因反射系数：反射越大，材料的透光性越差散射系数：影响材料透光性的主要原因，有材料的宏观及显微缺陷、晶粒的排列方向、气孔引起的散射(这将非常影响材料的透光性能)提高无机材料透光性的措施提高原料的纯度1添加外加剂：一方面这些质点将降低材料的透光率，但由于添加这些外加剂将可以降低材料的气孔，从而提高材料的透光率2工艺措施：采用热压法比普通烧结法更容易排除气孔，即降低气孔，将晶粒定向排列将可以提高材料的透光率3图4.1原子的三种激发方式三种激发方式21受激吸收：入射光的能量hv被吸收，原子从E1跃迁到E2，hv=E2-E1。受激辐射：受入射光hv激发,原子从E2跃迁到E1,辐射出二个与入射光同方向同相位的光，二个光又去诱发更多的发光粒子。自发辐射：原子从高能级自发跃迁到低能级，辐射光子hv=E2-E1,光的方向的随机的；3图4.25激光原理(a)原子在入射光hv3的激发下，从基态跃迁到最高能带E3，(b)在E3上的原子迅速跃迁到亚稳带E2，辐射出hv32,(c)E2是亚稳态能级，粒子在其上作较长时间停留，实现粒子数反转，(d)在任一入射光的辐射下，产生受激辐射出激光。粒子数反转：E2上的原子比E1上的多;01激光工作物质：二能级系统（E1，E2）既使有光的激励，也不能实现粒子数反转。需有一个能级，粒子能在该能级上具有较长的停留时间或较小的自发辐射机率，此能级称为亚稳态能级。图4.202无机材料物理性能邓承继博士*无机材料物理性能邓承继博士*无机材料物理性能邓承继博士*无机材料物理性能邓承继博士*无机材料物理性能邓承继博士*无机材料物理性能邓承继博士*无机材料物理性能邓承继博士*无机材料物理性能邓承继博士*无