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变压器的工作原理设变压器空载运行一次侧接交流电源，二次侧开路。i0(i0N1)?空载时，铁心中主磁通?是由一次绕组磁通势产生的。??1+–+–?+–+–??1+–+–1.电压变换（变电压）结论：改变匝数比，就能改变输出电压。K为变比原、副边电压关系根据交流铁心线圈电路的分析可得：时2.电流变换带负载运行情况一次侧接交流电源，二次侧接负载。???1i1(i1N1)i2(i2N2)??2有载时，铁心中主磁通?是由一次、二次绕组磁通势共同产生的合成磁通。+–+–i1i2+–e2??Z?+–???1??2+–e?2+–u2+–|Z|+–+–+–由上式，若U1、f不变，则?m基本不变，近于常数。空载磁势：有载磁势：=磁势平衡式：结论：一次、二次侧电流与匝数成反比。I0?(2~3)%I1N很小可忽略。一般情况下：或3.阻抗变换+–+–+–由图可知：结论：变压器一次侧的等效阻抗模，为二次侧所带负载的阻抗模的K2倍。阻抗变换举例：扬声器上如何得到最大输出功率。RsRL信号源设：信号电压的有效值:U1=50V;信号内阻：Rs=100?;负载为扬声器，等效电阻：RL=8?。求：负载上得到的功率解：（1）将负载直接接到信号源上，得到的输出功率为：P103磁场强度是在计算磁场时引入的,通过它来确定磁场和电流之间的关系,是为了利用安培环路定理分析磁路用的.磁分子有序排列磁畴是指磁性材料内部的一个个小区域，每个区域内部包含大量原子，这些原子的磁矩都象一个个小磁铁那样整齐排列，但相邻的不同区域之间原子磁矩排列的方向不同。宏观物体一般总是具有很多磁畴，这样，磁畴的磁矩方向各不相同，结果相互抵消，矢量和为零，整个物体的磁矩为零，它也就不能吸引其它磁性材料。也就是说磁性材料在正常情况下并不对外显示磁性。只有当磁性材料被磁化以后，它才能对外显示出磁性。永久磁铁的磁性由剩磁产生软磁材料；易磁化、易退磁。适用于继电器、电机、以及各种高频电磁元件的磁芯、磁棒。纯铁和低碳钢矩磁材料：锰-镁铁氧体、锂-镁铁氧体等

磁场强度是在计算磁场时引入的,通过它来确定磁场和电流之间的关系,是为了利用安培环路定理分析磁路用的.额定容量400kVA铁心中主磁通的最大值在变压器空载或有载时差不多第3章磁路与变压器3.2交流铁心线圈电路3.3变压器(自学为主)3.1磁路3.1磁路iΦ+u－磁路：主磁通所经过的闭合路径。126543磁场中穿过某一截面积S的磁感应线数，称为通过该面积的磁通[量]?。磁感应线上每一点的切线方向既为该点的磁场方向。磁场的特性可用磁通、磁感应强度、磁场强度、磁导率等几个物理量表示。?的单位：伏?秒，通称为韦[伯]Wb或麦克斯韦Mx1Wb＝108Mx123456一、磁通磁场的基本物理量01020304如磁场内各点的磁感应强度的大小相等，方向相同，这样的磁场则称为均匀磁场。B的单位：特[斯拉]（T）?的单位：韦伯?＝BS与磁场方向相垂直的单位面积上通过的磁通（磁力线），可表示磁场内某点的磁场强弱和方向。矢量磁力线的疏密程度，反映了该处磁场的强弱。0506二、磁感应强度STEP3STEP2STEP1磁场强度是计算磁场所用的物理量，其大小为磁感应强度和导磁率之比。H的单位：安／米?的单位：亨／米矢量三、磁场强度磁导率?是一个用来表示磁场媒质磁性和衡量物质导磁能力的物理量。0102?真空中的磁导率为常数四、磁导率?一般材料的磁导率?和真空磁导率?0的比值，称为该物质的相对磁导率?r或磁性材料的磁性能高导磁性、磁饱和性、磁滞性、非线性被强烈磁化的特性。磁性物质的磁化指磁性材料的磁导率很高，?r1，使其具有一、高导磁性3.1.2磁性材料的磁性能二、磁饱和性当外磁场（或励磁电流）增大到一定值时，磁性材料的全部磁畴的磁场方向都转向与磁场的方向一致，磁化磁场的磁感应强度BJ达到饱和值。磁化曲线注:当有磁性物质存在时B与H不成比例,Φ与I也不成比例。B，BHOmm三、磁滞性当铁心线圈中通有交变电流（大小和方向都变化）时，铁心就受到交变磁化，电流