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线性系统分析－系统;线性系统分析－系统;线性系统分析－系统;{a1f1(x,y)+a2f2(x,y)};线性系统对几个鼓励的线性组合的整体响应等于单个鼓励所产生的响应的线性组合。;利用线性系统的叠加性质，可以把复杂的输入函数分解为简单的“基元”函数的线性组合，那么输出就是这些“基元”函数响应的线性组合。;系统对处于原点的脉冲函数的响应：;根据d函数的卷积性质或d函数的筛选性质:;叠加积分;线性系统的输出为脉冲响应函数的线性组合;叠加积分;线性系统分析－线性平移不变系统;线性系统分析－线性平移不变系统;线性系统分析－线性平移不变系统;那么此线性系统称为时不变系统.系统的性质不随所考察的时间而变,是稳定的系统。时间轴平移了,响应也随之平移同样的时间,即具有平移不变性.;线性系统分析－线性不变系统的传递函数;线性系统分析－线性不变系统的传递函数;线性系统分析－线性不变系统的本征函数;二维光场分析－简谐波的数学描述;二维光场分析－矢量波;二维光场分析－定态光波;二维光场分析－定态光波的描述;二维光场分析－单色光波场的复振幅表示;二维光场分析－单色光波场的复振幅表示;光波的数学描述;二维光场分析－球面波的复振幅;二维光场分析－球面波的复振幅;二维光场分析－球面波的复振幅;二维光场分析－球面波的复振幅;二维光场分析－球面波的复振幅;二维光场分析－平面波;二维光场分析－平面波的复振幅;二维光场分析－平面波的复振幅;二维光场分析－平面波的复振幅;二维光场分析－平面波的空间频率;二维光场分析－平面波的空间频率;二维光场分析－平面波的空间频率;二维光场分析－复振幅分布的空间频率〔角谱〕;反射发生在金属或介质界面上

遵循的根本关系：反射角恒等于入射角;当光线穿过光波的局域传播速度存在梯度的区域时所发生的光线偏折现象;第二章标量衍射理论－衍射;索末菲定义：不能用反射或折射来解释的光线对直线光路的

任何偏离;衍射效应发现和解释的历史;〔2〕1678年惠更斯;克里斯蒂安·惠更斯(ChristiaanHuygens);〔3〕1804年托马斯.杨;第二章标量衍射理论－衍射;托马斯·杨〔ThomasYoung);〔4〕1818年菲涅耳;奥古斯丁·让·菲涅耳(Augustin-JeanFresnel);〔5〕1860年麦克斯韦;古斯塔夫·罗伯特·基尔霍夫;〔7〕1892年庞加莱；1894年索末菲;简化与近似：把光作为标量来处理，也就是只考虑电磁场的

一个横向分量的复振幅，并假定任何别的分量

可以用同样地方法独立处理;从矢量理论到标量理论;南京邮电大学光电工程学院;将麦克斯韦方程组中关于的两个方程带入，得：;这些矢量的所有分量也都遵从相同形式的标量波动方程;结论:在一种线性、各向同性、均匀且无色散的介电介质中,电场和磁场的一切分量的行为完全相同，都由单一的一个标量波动方程描述。;从矢量理论到标量理论;当对一个在均匀介质中传播的波加以边界条件时，会发生相似的效应。在边界上，引进了和之间的耦合，以及它们的各个标量分量之间的耦合。结果，即使传播介质是均匀的，使用标量理论也会带来某种程度的误差。;第二章标量衍射理论－基尔霍夫标量衍射理论;对于单色波，标量场可以写为:;复振幅U满足不含时间的方程：;令和为两个任意的以位置为变量的复值函数，并令S为包围体积V的封闭曲面。如果U，G以及它们的一阶和二阶偏导数都是单值的并且在S内和S上连续，那么有：;设P点是点源P0发出的一个球面单色波阵面的瞬时位置，

Q点是光振动待定的一点。

按惠更斯—菲涅耳原理，P点面元对Q点振动的奉献为：;衍射理论所要解决的问题：光场中任一点的复振幅能否用光场中其它各点的复振幅表示出来〔例如由孔径平面上的场分布计算孔径后面任一点处的复振幅〕。;P为孔径平面Σ上任一点，Q为孔径后方的观察点。和分别是Q和P0到的P距离，二者均比波长大得多。表示Σ面上法线的正方向。;单色点光源照明下，平面孔径前方光场中任一点的复振幅为：;孔径平面上的复振幅分布式球面波产生的，因此可用;菲涅耳－基尔霍夫衍射积分公式的线性表示;叠加积分;菲涅耳－基尔霍夫衍射积分公式的线性表示;相干光场在自由空间传播的平移不变性;如果孔径平面位于平面，观察点位于平面：;相干光场在自由空间传播的平移不变性;线性平移不变系统;第二章标量衍射理论－基尔霍夫标量衍射理论;菲涅耳衍射和夫琅和费衍射;简化：;菲涅耳公式：;指数项中，被略