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第四章热力学第二定律;第四章:热力学第二定律;§4.1自然过程方向性;实际上,“一切与热现象相关自然过程（不受外界
干预过程，比如孤立系统内部过程）都是不可
逆，都存在一定方向性----存在着时间箭头”.;§4.2不可逆过程相互依存;热传导方向性消失;功热转换方向性消失;§4.3热力学第二定律及其微观意义;开尔文表述另一说法是（结合热机）:
第二类永动机(又称单热源热机,其效率?=1,
即热量全部转变成功)是不可能制成.;二．热力学第二定律微观意义;§4.4热力学概率
与自然过程方向性;;4个粒子分布;N=1023;某一宏观状态对应微观状态数叫该宏观状态热力学概率?.;§4.5玻耳兹曼熵公式与熵增加原理;?在前面,4个分子时,当体积增加到2倍时,
微观状态数增为倍;;;对熵本质这一认识,现已远远超出分子运
动领域，如对信息也用熵概念来分析研究。;§4.6可逆过程(reversibleprocess);4.卡诺定理;(2)在相同高温热源和相同低温热源之间工作
一切不可逆热机,其效率都不可能大于可逆热机
效率.;第四章作业;效率?c=1-(|Q2|/Q1)=1-(T2/T1);2.对于任意可逆循环;二.克劳修斯熵定义;在力学中,依据保守力作功与路径无关,
我们引入了一个状态量---势能。;此积分只和始、末态相关,
和过程无关。熵是状态量。;熵是状态函数.当系统从一初态改变到一末态时,
不论经历了什么过程,也不论这些过程是否可逆,
熵增量总是一定(只决定于始、末两态）.;?例3。一摩尔理想气体从初态ａ(V1,T1)
经某过程变到末态ｂ(V2,T2),
求熵增。(设Cv、Cp均为常量)。;例4。用克劳修斯熵公式计算理想气体绝热自由
膨胀(孤立系统中进行自然过程)熵增量。;方法一。设计一个可逆等温膨胀过程AB;(结果与前同);§4.8熵增加原理再举例;二.熵增加原理举例;补例：用熵增加原理说明
《单热源热机是不可能制成》;;?§4.9温熵图(T-Sdiagram）;?§4．10熵和与能量退化
(degradationofenergy);?关于热寂说
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