动量守恒定律的应用-广义碰撞.pptVIP

解答这个题目的有关系式如下：类完全非弹性碰撞题(2)、(4)：一、类完全非弹性碰撞解答这个题目的有关系式如下：题(3)：例1：两根光滑金属导轨宽为L，长也为L且与导轨垂直的金属棒ab和cd，它们的质量分别为2m、m，电阻阻值均为R，磁感应强度大小为B、方向竖直向下。cd的初速度v0，当它们的运动状态达到稳定的过程中，产生的热量有多少？流过金属棒ab的电量是多少？整个过程中ab和cd相对运动的位移是多大？解：ab棒在安培力作用下加速运动，而cd在安培力作用下减速运动，当它们的速度相同，达到稳定状态时，回路中的电流消失，ab，cd棒开始匀速运动。设这一过程经历的时间为t，最终ab、cd的速度为v′，由动量守恒定律可得：mv0=(m+2m)v′01解：对于ab棒由动量定理：BLt＝2mv′即：BLq＝2mv′得：设整个过程中ab和cd的相对位移为S，由法拉第电磁感应定律得：流过ab的电量：得：单击此处添加小标题02还可以再问：流过金属棒ab的电量是多少？整个过程中ab和cd相对运动的位移是多大？单击此处添加小标题v0例2：质量为M的木块静止在光滑水平面上，有一质量为m的子弹以水平速度v0射入并留在其中，子弹在木块内深入距离d后相对静止，根据以上条件，探讨子弹从射入木块到与木块相对静止的过程中，可求解的物理量有哪些？v0V解：如图所示，s为木块的位移，（s+d）为在此过程中子弹的位移，以子弹和木块为研究系统，系统动量守恒，由动量守恒定律得：研究子弹,根据动能定理得：研究木块,根据动能定理得：ffMs+dsmv联立以上各式得：因M+mm，因此s?d，木块的位移较小。在此过程中转变成的内能为多少？此过程所用的时间为多少？对木块,根据动量定理得：01联立以上两式得：02图象描述“子弹”未穿出“木块”练习:如图所示，一质量为M、长为L的长方形木板B放在光滑的水平地面上，在其右端放一质量为m的小木块A，m＜M.现以地面为参照系，给A和B以大小相等、方向相反的初速度，使A开始向左运动，B开始向右运动，但最后A刚好没有滑离B板，以地面为参照系.(1)若已知A和B的初速度大小为V0，求它们最后的速度大小和方向.(2)若初速度的大小未知，求小木块A向左运动到达的最远处(从地面上看)离出发点的距离.V0V0BAA解：A刚好没有滑离B板，表示当A滑到B板的最左端时，A、B具有相同的速度，设此速度为v，经过时间为t，A、B间的滑动摩擦力为f。如图所示。L0L1BL2v0单击此处输入你的正文v0解：用能量守恒定律和动量守恒定律求解。A刚好没有滑离B板，表示当A滑到B板的最左端时，A、B具有相同的速度，设此速度为v，A和B的初速度的大小为v0，则据动量守恒定律可得：Mv0－mv0=（M+m）v解得：方向向右对系统的全过程，由能量守恒定律得：由上述二式联立求得对于AfL1=BV0V0A扩展：在相对滑动的过程中,求:相对滑动的时间木板和木块的位移摩擦力对木块做的功摩擦力对木板做的功整个过程产生的热量版权所有——庞留根版权所有—吕叔湘中学庞留根.版权所有——庞留根版权所有—吕叔湘中学庞留根.版权所有——庞留根版权所有—吕叔湘中学庞留根.版权所有——庞留根版权所有—吕叔湘中学庞留根.版权所有——庞留根版权所有—吕叔湘中学庞留根.版权所有——庞留根版权所有—吕叔湘中学庞留根.版权所有——庞留根版权所有—吕叔湘中学庞留根.版权所有——庞留根版权所有—吕叔湘中学庞留根.版权所有——庞留根版权所有—吕叔湘中学庞留根.版权所有——庞留根版权所有—吕叔湘中学庞留根.版权所有——庞留根版权所有—吕叔湘中学庞留根.动量守恒定律类碰撞—广义碰撞模型：碰撞压缩过程添加标题1恢复过程添加标题2弹性碰撞添加标题3非弹性碰撞添加标题4完全非弹性碰撞添加标题5碰撞过程实际上是一种相互接近、发生相互作用、然后分离的过程。添加标题6总结：“碰撞过程”的制约运动制约：即碰撞过程还将受到运动的合理性要求的制约(碰前、碰后两个物体的位置关系（不穿越）和速度大小应保证其顺序合理。)动能制约：即在碰撞过程，碰撞双方的总动能不会增加：动量制约(系统动量守恒的原则)：即碰撞过程必须受到“动量守恒定律的制约”：?弹性碰撞——碰撞结束后，形变全部消失，碰撞前后系统的总动量相等，总动能不变，即：