晶体的线性光学特性.pptVIP

实例平面光波正入射平面光波在主截面内斜入射光波平行于晶面，入射面垂直于主截面特点，三个主折射率不相等，即εx≠εy≠εz，所以nx≠ny≠nz。双轴晶体，通常取εxεyεz。双轴晶体的两个光轴都在xoz平面内，与z轴的夹角为：β45°正双轴晶体，β45°为负双轴晶体。折射率公式3.4光在双轴晶体中的传播5、当θ1=θ2=θ有：以下三图为：1.双轴晶体光轴的取向，2.光轴与k0方向的关系，3.与给定的波法线方向k0相应的D，E和s04偏振光的干涉4.1偏振光干涉的定义偏振光是指光矢量的振动方向不变，或具有某种规则地变化的光波。按照其性质,偏振光又可分为平面偏振光（线偏振光）、圆偏振光和椭圆偏振光、部分偏振光几种。如果光波电矢量的振动方向只局限在一确定的平面内，则这种偏振光称为平面偏振光，若轨迹在传播过程中为一直线，故又称线偏振光。如果光波电矢量随时间作有规则地改变，即电矢量末端轨迹在垂直于传播方向的平面上呈圆形或椭圆形,则称为圆偏振光或椭圆偏振光。如果光波电矢量的振动在传播过程中只是在某一确定的方向上占有相对优势，这种偏振光就称为部分偏振光。偏振光干涉的条件（菲涅尔—阿喇果定律）汇聚偏振光的干涉图样：两根沿正交方向平面振动的平面偏振光线并不干涉。两根沿正交方向振动的平面偏振光线（从同一束平面偏振光所分出来的），只有当他们被弄到同一平时，才像普通的光一样发生干涉。4.2各偏振态的干涉场分布特征实验装置从晶体出射的2个偏振态的光由于振动方向相互垂直,不满足相干条件,因而,光场分布均匀,无法区别偏振光的偏振态.为了得到特征光场分布,必须将2个方向的偏振光引导到相同的方向,得到相干光,这一要求由检偏器实现.偏振光干涉实验装置如图理论分析根据图中的各投影关系及经过检偏器的透光方向两振动分量表达式为：和分别为起偏器和检偏器的通光方向，指通光方向的夹角。x和y坐标轴方向分别表示1/4波片的光轴及其垂直方向,为起偏器的通光方向与x轴之间的夹角,如图2所示.根据平面波的叠加原理得晶体的线性光学性质第一组：刘震，张兴儒，朱静浩，周致远，石振东本文主要工作1各向同性介质中光的传播2各向异性介质中光的传播3晶体中的光路4旋光效应5偏振光的干涉1晶体在各向同性介质中的传播单击此处添加小标题介质中的光波由Maxwell方程描述单击此处添加小标题物质方程为A对于线性介质，介质在光电场E作用下，引起的电极化强度P与电场强度成线性关系B各向同性的透明非磁性介质中，j=0，?与方向无关的标量，?=0。麦克斯韦方程组变为化解此方程可得上式的简单特解是单色平面波形式式中，光波波矢为在同一时刻相同相位的空间各点组成的等相面。等相面为平面的称为平面波；为球面者称为球面波。等相面沿波矢方向传播的速度称为相速在各向同性介质中，介电常数是标量，因此相速也是各向同性的。各向同性介质中光波各矢量关系D,H,K形成右旋正交的三矢量系统。H(E)D(E)K能量的传输01各向同性介质中，光波的能量传输可以用波印亭矢量描述单击此处添加小标题02能流传输速度等于光波的相速，光能量传播方向与波矢方向相同。单击此处添加小标题2光在各向异性介质中的传播i,j=1,2,3即电位移矢量D的每个分量均与电场矢量E的各个分量线性相关，一般情况向，D与E的方向不相同。介电常数是表征介质电学特性的参量。对于各向异性介质,介电常数是二阶张量，可以写成物质方程为由电荷的存在，麦克斯韦方程组为不导电，非磁性的各向异性介质中，若没有自02单击此处添加正文，文字是您思想的提炼，为了演示发布的良好效果，请言简意赅地阐述您的观点。考虑理想单色平面光波晶体中的传播。在均匀，01设晶体中传播的单色平面波代入：得到：是E在垂直于k(即平行与D)方向的分量，记为01于是02又因为03根据折射率的定义可以在形式上定义“光线折射率”由此为了考察晶体光学特性，我们选取主轴坐标系，01写成分量形式02整理03由于04因而可得添加标题该式描述了晶体中光波法线方向k与相应折射率n和晶体光学参量添加标题的关系添加标题3晶体中的光路3.1晶体的光学性质晶体最有别于玻璃等各向同性物质的特殊光学性质是它存在双折射现象，光线进入光学各向异性媒质(如方解石)后产生两条折射光线的现象，称为双折射现象。天然的方解石晶体是双折射晶体AB一条遵守通常的折射定律(n1sini=n2sinr)，折射光线在入射面内，这条光线称为寻常光线，简称o